公式讨论: 束Ⅹ射线经电子散射后,其散射强 度在空间各个方向上是不同的:沿原X射 线方向上散射强度(20=0或20=π时)比 垂直原入射方向的强度(20=2时)大 倍 若只考虑电子本身的散射本领,即单 位立方体里对应的散射能量,OP=R=1, e41+cos220 则有公式:1=1ma4:2 2021/222 ANUSAEP 6
2021/2/22 HNU-ZLP 6 一束X射线经电子散射后，其散射强 度在空间各个方向上是不同的：沿原X射 线方向上散射强度（2＝0或2＝π时）比 垂直原入射方向的强度（2＝π/2时）大 一倍。 若只考虑电子本身的散射本领，即单 位立方体里对应的散射能量，OP＝R＝1， 则有公式： 公式讨论： 2 1 cos 2 2 2 4 4 0 + = m C e I I e
推导过程: 1.强度为L且偏振化了的X射线作用于 个电荷为e、质量为m的自由电子上, 那么在与偏振方向夹角为α、距电子R 远处,散射强度L为: 4 2 m2CR2 Snc 下→萝 2021/222 ANUSAEP
2021/2/22 HNU-ZLP 7 推导过程： 1. 强度为I0且偏振化了的X射线作用于一 个电荷为e、质量为m的自由电子上， 那么在与偏振方向夹角为、距电子R 远处，散射强度Ie为： 2 2 4 2 4 0 = sin m c R e I I P
2.而事实上,射到电子上的X射线是非 偏振的,引入偏振因子,则有: 4 I=1 1+cos220 e 0 m cR 2 2 (0表示强度分布的方向性) 2021/222 ADEEP
2021/2/22 HNU-ZLP 8 2. 而事实上，射到电子上的X射线是非 偏振的，引入偏振因子，则有： （表示强度分布的方向性） 2 1 cos 2 2 2 4 2 4 0 + = m c R e I I e
、一个原子对X射线的散射 讨论对象及结论 个电子对X射线散射后空间某点强 度可用L表示,那么一个原子对X射线散 射后该点的强度: 2 C 这里引入了f一原子散射因子 推导过程 2021/222 ANUSAEP
2021/2/22 HNU-ZLP 9 讨论对象及结论： 一个电子对X射线散射后空间某点强 度可用I e表示，那么一个原子对X射线散 射后该点的强度： 这里引入了f――原子散射因子 推导过程 二、一个原子对X射线的散射 a e I = f I 2
推导过程: 一个原子包含Z个电子,那么可看成 Z个电子散射的叠加。 (1)若不存在电子散射位相差: Ia=(.A=z2.I 其中A为一个电子散射的振幅。 下→萝 2021/222 ANUSAEP
2021/2/22 HNU-ZLP 10 推导过程： 一个原子包含Z个电子，那么可看成 Z个电子散射的叠加。 （1）若不存在电子散射位相差： 其中Ae为一个电子散射的振幅。 ( ) a e e I = Z A = Z I 2 2