分析 Tε、T均表示材料在外力作用下从不平衡状态 通过内部重新组合达到平衡状态所需的时间。 材料的n大、E小，则r和τ。都大，即滞弹性大。 n=0,则te=0,τ。=0，弹性模量为常数，不随时间变化， 表现出真正的弹性。 ·当我们测定滞弹性材料的形变时，若测量的时间小于τ和 τ。，则由于随时间的形变没有机会发生，测得的是应力 和初始应变的关系，这时的弹性模量叫未弛豫模量。如 果测量的时间大于，测得的是弛豫模量。 弛豫模量总是小于未弛豫模量
分析 • 材料的η大、E小，则τε和 τσ 都大，即滞弹性大。 • η =0，则 τε =0 ， τσ =0 ，弹性模量为常数，不随时间变化， 表现出真正的弹性。 • 当我们测定滞弹性材料的形变时，若测量的时间小于τε和 τσ ，则由于随时间的形变没有机会发生，测得的是应力 和初始应变的关系，这时的弹性模量叫未弛豫模量。如 果测量的时间大于，测得的是弛豫模量。 • 弛豫模量总是小于未弛豫模量。 ε σ τ 、τ 均表示材料在外力作用下从不平衡状态 通过内部重新组合达到平衡状态所需的时间
实例 。 在结晶陶瓷中，滞弹性弛豫最主 要的根源是残余的玻璃相。 ·这种残余的玻璃相常处在晶粒间 界上，当温度达到玻璃转变温度 时，晶界上的滞弹性弛豫就变得 重要起来
实例 • 在结晶陶瓷中，滞弹性弛豫最主 要的根源是残余的玻璃相。 • 这种残余的玻璃相常处在晶粒间 界上，当温度达到玻璃转变温度 时，晶界上的滞弹性弛豫就变得 重要起来