可将此式改写为 5.0,+妥)a=0 或 d。+2-as=Jj。+2,smy 由此可见，在非稳恒条件下，尽管传导电流密度j不 一定连续，但，：这个量永远是连续的并且 具有电流密度的性质，麦克斯韦把它称做位移电流 密度jn 首页上页下页退出
首 页 上 页 下 页 退 出 11 可将此式改写为 0 ( ) 0 S D j d S t + = 或 1 2 0 0 ( ) ( ) (11.9) S S D D j d S j d S t t + = + 由此可见，在非稳恒条件下，尽管传导电流密度j 0不 一定连续，但 这个量永远是连续的.并且 具有电流密度的性质，麦克斯韦把它称做位移电流 密度jD 0 D j t + D t
即 j。-d (11.10) 而把dΦu 称为位移电流 dt dt 全电流1 1=L+l。=∫、j。·ds+,jnds -∫0+2s (11.12) 12 首页上页下页退出
首 页 上 页 下 页 退 出 12 即 (11.10) D d D j dt = (11.11) D D D S S S d d D I D d S d S j d S dt dt t = = = = 全电流I 而把 称为位移电流ID d D dt 0 0 0 ( ) (11.12) D D S S S I I I j d S j d S D j d S t = + = + = +
在一般情况下，电介质中的电流主要是位移电流， 传导电流可忽略不计；而在导体中主要是传导电流， 位移电流可忽略不计 在超高频电流情况下，导体内的传导电流和位移电 流均起作用，不可忽略. 因为在电介质中D=E十P,所以位移电流密度jD 为 at 真空中位移电流密度为 jn=80 OE 13 首页上页下页退出
首 页 上 页 下 页 退 出 13 在一般情况下，电介质中的电流主要是位移电流， 传导电流可忽略不计；而在导体中主要是传导电流， 位移电流可忽略不计. 在超高频电流情况下，导体内的传导电流和位移电 流均起作用，不可忽略. 因为在电介质中D＝ε0E＋P，所以位移电流密度jD 为 D 0 D E P j t t t = = + 真空中位移电流密度为 D 0 E j t =
真空中位移电流密度为 jn=t ∂E 它是位移电流的基本组成部分，说明真空中的位 移电流或曰“纯粹”的位移电流本质上是变化着 的电场，而与电荷的定向运动无关 4 首页上页下页退出
首 页 上 页 下 页 退 出 14 真空中位移电流密度为 D 0 E j t = 它是位移电流的基本组成部分，说明真空中的位 移电流或曰“纯粹”的位移电流本质上是变化着 的电场，而与电荷的定向运动无关
11.1.2全电流定律 在引进了位移电流的概念之后，麦克斯韦为了把安 培环路定理推广到非稳恒情况下也适用的普遍形式， 用全电流代替式(11.6)右边的传导电流，得到 手Hi=+腰 11.13) 即在普遍情况下，磁场强度H沿任一闭合回路的积 分等于穿过以该回路为边界的任意曲面的全电流这 就是麦克斯韦的全电流定律 15 首页上页下页退出
首 页 上 页 下 页 退 出 15 11.1.2 全电流定律 在引进了位移电流的概念之后，麦克斯韦为了把安 培环路定理推广到非稳恒情况下也适用的普遍形式， 用全电流代替式(11.6)右边的传导电流，得到 0 (11.13) l S D H dl I d S t = + 即在普遍情况下，磁场强度H沿任一闭合回路l的积 分等于穿过以该回路为边界的任意曲面的全电流.这 就是麦克斯韦的全电流定律