麦克斯韦的位移电流假设的实质在于，它说明了位 移电流与传导电流一样都是激发磁场的源，其核心 是变化的电场可以激发磁场. 位移电流与传导电流之异同 ①相同处： 都可以激发涡旋磁场。 不过在一般情况下，位移电流产生的磁场很弱不 易被人们所觉察，但在超高频情况下，位移电流激 发的磁场也是很强的。 16 首页上页下页退出
首 页 上 页 下 页 退 出 16 位移电流与传导电流之异同 ①相同处： 都可以激发涡旋磁场。 不过在一般情况下，位移电流产生的磁场很弱不 易被人们所觉察，但在超高频情况下，位移电流激 发的磁场也是很强的。 麦克斯韦的位移电流假设的实质在于，它说明了位 移电流与传导电流一样都是激发磁场的源，其核心 是变化的电场可以激发磁场
②不同处： 一传导电流是自由电荷的定向移动，只能存在于导 体或溶液中 位移电流不存在电荷的移动，而是电场对时间的 变化率，即使在真空中也可有位移电流。 一传导电流在导体中产生焦耳热，真空中的位移电 流不产生焦耳热。 17 首页上页下页退出
首 页 上 页 下 页 退 出 17 ②不同处： 传导电流是自由电荷的定向移动，只能存在于导 体或溶液中 位移电流不存在电荷的移动，而是电场对时间的 变化率，即使在真空中也可有位移电流。 传导电流在导体中产生焦耳热，真空中的位移电 流不产生焦耳热
11.1.3麦克斯韦方程组 1.通过任意闭合面的电位移通量等于该曲面所包围 的自由电荷的代数和。 fDs=∑9 2.电场强度沿任意闭合曲线的线积分等于以该曲线 为边界的任意曲面的磁通量的变化率的负值。 f-需 ds 18 首页上页下页退出
首 页 上 页 下 页 退 出 18 11.1.3 麦克斯韦方程组 0 s D dS q = 2.电场强度沿任意闭合曲线的线积分等于以该曲线 为边界的任意曲面的磁通量的变化率的负值。 l S B E dl d S t = − 1. 通过任意闭合面的电位移通量等于该曲面所包围 的自由电荷的代数和
3.通过任意闭合曲面的磁通量恒等于零。 ∮BdS=0 4.磁场强度沿任意闭合曲线的线积分等于穿过以 该曲线为边界的曲面的全电流。 ∮nm-2 -dS 19 首页上页下页退出
首 页 上 页 下 页 退 出 19 3.通过任意闭合曲面的磁通量恒等于零。 0 s B dS = 4.磁场强度沿任意闭合曲线的线积分等于穿过以 该曲线为边界的曲面的全电流。 0 l s D H dl I d S t = +