4.0 1.70 Ge 重火石玻璃 1.65 Si 91.60 轻火石玻璃 3.0 1.55 非品态西 SrTiOa 硼硅酸盐玻璃 AgCl As2S,玻璃 2.0 1.50 -方解石 蓝宝石Mg0 CsBr 氢F钠D氢C NaCl 1.45 熔融si NaF 0.30.40.50.60.70.80.91.0 石英晶体 1.0 LL 0.1 1.0 10 60 波长/m 波长m 图4.2几种晶体和玻璃的色散 图4.1儿种玻璃的色散
三、反射 当光线由介质1入射到介质2时， 入射波 一次反射波 光在介质面上分成了反射光和折射 二次反射波 光，所图4.3所示。 表面 设光的总能量流W为W=W'+W" 表面 式中W、W'、W"分别为单位时间通过 二次透射波 单位面积的入射光、反射光和折射光 一次透射波 图4.3光通过透明介质 的能量流，根据波动理论WoA'US 分界面时的反射和透射 由于反射波的传播速度及横截 面积都与入射波相同，所以
三、反射 当光线由介质1入射到介质2时， 光在介质面上分成了反射光和折射 光，所图4.3所示。 设光的总能量流W为 式中W、 、 分别为单位时间通过 单位面积的入射光、反射光和折射光 的能量流，根据波动理论 由于反射波的传播速度及横截 面积都与入射波相同，所以 W = W′ +W′′ W′ W′′ W A υS 2 ∞
W W 式中A'与A分别为反射波与入射波的振幅。 把光波振动分为垂直于入射面的振动和平行于入射面 的振动，Fresnel推导出 Sin2(i-r) Sin2(i+r) tg2(i-r） tg (i+r) 自然光在各方向振动的机会均等，可以认为一半能量 属于同入射面平行的振动，另一半属于同入射面垂直的
式中 与A分别为反射波与入射波的振幅。 把光波振动分为垂直于入射面的振动和平行于入射面 的振动，Fresnel 推导出 自然光在各方向振动的机会均等，可以认为一半能量 属于同入射面平行的振动，另一半属于同入射面垂直的 A′ 2 ( ) A A W W ′ = ′ tg ( ) tg ( ) ( ) ( ) Sin ( ) Sin ( ) ( ) ( ) 2 2 2 // 2 2 2 i r i r A A W W i r i r A A W W p p S S + − = ′ = ′ + − = ′ = ′ ⊥
振动，所以总的能量流之比为： Sin26-r2+gi-r） 2_Sin'(i+r)"tg'(i+r) 当角度很小时，即垂直入射 sn0-月-g0-y.子2 sin2(i+r）tg2(i+r)）(i+r)2 已+0 sini 因个质2为对于介质的相对折率，故 一 =m n21+1
振动，所以总的能量流之比为： 当角度很小时，即垂直入射 因介质2对于介质1的相对折射率 ，故 + − + + − = ′ tg ( ) tg ( ) Sin ( ) Sin ( ) 2 1 2 2 2 2 i r i r i r i r W W 2 2 2 2 2 2 2 2 ( 1) ( 1) ( ) ( ) tg ( ) tg ( ) sin ( ) sin ( ) + − = + − = + − = + − r i r i i r i r i r i r i r i r r i n sin sin 21 = r i n21 = m n n W W = + − = ′ 2 21 21 1 1
m一反射系数， 根据能量守恒定律 W=W'+W” W”,W =1-m W (1-m)称为透射系数。由上式可知，在垂直入射的 情况下，光在界面上的反射的多少取决于两种介质 的相对折射率n21
m——反射系数， 根据能量守恒定律 （1-m）称为透射系数。由上式可知，在垂直入射的 情况下，光在界面上的反射的多少取决于两种介质 的相对折射率 。 m W W W W W W W = − ′ = − ′′ = ′ + ′′ 1 1 n21