电工电子技术第章电子技术中常用半导体器件 由此可以看出:半导体不仅仅是电导率与导体有所不 同,而且具备上述特有的性能,正是利用这些特性 使今天的半导体器件取得了举世瞩目的发展。 2.本征半导体与杂质半导体 (1)天然的硅和锗提纯后形成单晶体,称为本征半导体 这是硅和锗构成的 硅和锗 共价键结构示意图 +4 的简化 晶体结构中的 原子模 共价键具有很强的 型 结合力,在热力学 零度和没有外界能 量激发时,价电子 娃或储中共价键的结构示意图 没有能力挣脱共价 键束缚,这时晶体 一般情况下,本征半导体中的载流子浓度中几乎没有自由电 很小,其导电能力较弱,且受温度影响很子,因此不能导电 大,不稳定,因此其用途还是很有限的。 第3页 下Q同
由此可以看出：半导体不仅仅是电导率与导体有所不 同，而且具备上述特有的性能，正是利用这些特性， 使今天的半导体器件取得了举世瞩目的发展。 2. 本征半导体与杂质半导体 （1）天然的硅和锗提纯后形成单晶体，称为本征半导体 一般情况下，本征半导体中的载流子浓度 很小，其导电能力较弱，且受温度影响很 大，不稳定，因此其用途还是很有限的。 硅和锗 的简化 原子模 型。 这是硅和锗构成的 共价键结构示意图 晶体结构中的 共价键具有很强的 结合力，在热力学 零度和没有外界能 量激发时，价电子 没有能力挣脱共价 键束缚，这时晶体 中几乎没有自由电 子，因此不能导电 第3页
电工电子披术第6电子技术中常用半导体器件 当半导体的温度升高或受到光照等外界因素的影响时,某些共价键 中的价电子因热激发而获得足够的能量,因而能脱离共价键的束缚成为自 由电子,同时在原来的共价键中留下一个空位,称为“空穴”。 本征半导体中产生电子空穴对的现象称为本征激发 共价键中失去电子出现空穴时,相邻原子的价 电子比较容易离开它所在的共价键填补到这个空 穴中来,使该价电子原来所在的共价键中又出现 空穴 电 一个空穴,这个空穴又可被相邻原子的价电子填过 补,再出现空穴,如右图所示。 显然在外电场的作用下,半导体中将出现两(:过 部分电流:一是自由电子作定向运动形成的电子 电流,一是仍被原子核束缚的价电子(不是自由 本征激发产生电子和空穴 电子)递补空穴形成的空穴电流。 在半导体中同时存在自由电子和空穴两种载流子 参与导电,这种导电机理和金属导体的导电机理具有 本质上的区别 第3页
当半导体的温度升高或受到光照等外界因素的影响时，某些共价键 中的价电子因热激发而获得足够的能量，因而能脱离共价键的束缚成为自 由电子，同时在原来的共价键中留下一个空位，称为“空穴”。 空穴 自由 电子 本征半导体中产生电子—空穴对的现象称为本征激发。 显然在外电场的作用下，半导体中将出现两 部分电流：一是自由电子作定向运动形成的电子 电流，一是仍被原子核束缚的价电子（不是自由 电子）递补空穴形成的空穴电流。 共价键中失去电子出现空穴时，相邻原子的价 电子比较容易离开它所在的共价键填补到这个空 穴中来，使该价电子原来所在的共价键中又出现 一个空穴，这个空穴又可被相邻原子的价电子填 补，再出现空穴，如右图所示。 在半导体中同时存在自由电子和空穴两种载流子 参与导电，这种导电机理和金属导体的导电机理具有 本质上的区别。 第3页
电工电子披术第6电子技术中常用半导体器件 (2)杂质半导体 相对金属导体而言,本征半导体中载流子数目极少,因此导电能力仍然很低。 在如果在其中掺入微量的杂质,将使半导体的导电性能发生显著变化,我们把这些 掺入杂质的半导体称为杂质半导体。杂质半导体可以分为N型和P型两大类。 N型半导体 在纯净的硅(或锗)中掺入微量的磷或砷等五价元 素,杂质原子就替代了共价键中某些硅原子的位置,杂 (+4· 质原子的四个价电子与周围的硅原子结成共价键,剩下 的一个价电子处在共价键之外,很容易挣脱杂质原子的 束缚被激发成自由电子。同时杂质原子由于失去一个电 (+)·· 子而变成带正电荷的离子,这个正离子固定在晶体结构 中,不能移动,所以它不参与导电。 杂质离子产生的自由电子不是共价键中的价电子, ::因此与本征激发不同,它不会产生空穴 由于多余的电子是杂质原子提供的,故将杂质原子 N型半导体结构示意图 称为施主原子。 掺入五价元素的杂质半导体,其自由电子的浓度远远大于空穴的浓度,因此称 为电子型半导体,也叫做N型半导体。 在N型半导体中,自由电子为多数载流子(简称多子),空穴为少数载 流子(简称少子)不能移动的离子带正电,第页@O
在纯净的硅（或锗）中掺入微量的磷或砷等五价元 素，杂质原子就替代了共价键中某些硅原子的位置，杂 质原子的四个价电子与周围的硅原子结成共价键，剩下 的一个价电子处在共价键之外，很容易挣脱杂质原子的 束缚被激发成自由电子。同时杂质原子由于失去一个电 子而变成带正电荷的离子，这个正离子固定在晶体结构 中，不能移动，所以它不参与导电。 杂质离子产生的自由电子不是共价键中的价电子， 因此与本征激发不同，它不会产生空穴。 由于多余的电子是杂质原子提供的，故将杂质原子 称为施主原子。 掺入五价元素的杂质半导体，其自由电子的浓度远远大于空穴的浓度，因此称 为电子型半导体，也叫做N型半导体。 在N型半导体中，自由电子为多数载流子（简称多子），空穴为少数载 流子（简称少子）；不能移动的离子带正电。 （2）杂质半导体 相对金属导体而言，本征半导体中载流子数目极少，因此导电能力仍然很低。 在如果在其中掺入微量的杂质，将使半导体的导电性能发生显著变化，我们把这些 掺入杂质的半导体称为杂质半导体。杂质半导体可以分为N型和P型两大类。 N型半导体 第3页
电工电子披术第6章电子技术中常用半导体器件 P型半导体 在硅(或锗)晶体中掺入微量的三价元素杂质硼(或其他),硼原 子在取代原晶体结构中的原子并构成共价键时,将因缺少一个价电子而 形成一个空穴。当相邻共价键上的电子受到热振动或在其他激发条件下 获得能量时,就有可能填补这个空穴,使硼原子得电子而成为不能移动 的负离子;而原来的硅原子共价键则因缺少一个电子,出现一个空穴 于是半导体中的空穴数目大量增加。空穴成为多数载流子,而自由电子 则成为少数载流子。 掺入三价元素的杂质半导体,其空穴的浓 ● 度远远大于自由电子的浓度,因此称为空穴型 空穴 半导体,也叫做P型半导体 在P型半导体中,由于杂质原子可以接收 个价电子而成为不能移动的负离子,故称为 受主原子。 (+··+)· 应注意: 不论是N型半导体还是P型半导体,虽然 P型半导体结构示意图 都有一种载流子占多数,但晶体中带电粒子的 正、负电荷数相等,仍然呈电中性而不带电 O包 第3页
不论是N型半导体还是P型半导体，虽然 都有一种载流子占多数，但晶体中带电粒子的 正、负电荷数相等，仍然呈电中性而不带电。 应注意： P型半导体 在P型半导体中，由于杂质原子可以接收 一个价电子而成为不能移动的负离子，故称为 受主原子。 掺入三价元素的杂质半导体，其空穴的浓 度远远大于自由电子的浓度，因此称为空穴型 半导体，也叫做P型半导体。 在硅（或锗）晶体中掺入微量的三价元素杂质硼（或其他），硼原 子在取代原晶体结构中的原子并构成共价键时，将因缺少一个价电子而 形成一个空穴。当相邻共价键上的电子受到热振动或在其他激发条件下 获得能量时，就有可能填补这个空穴，使硼原子得电子而成为不能移动 的负离子；而原来的硅原子共价键则因缺少一个电子，出现一个空穴。 于是半导体中的空穴数目大量增加。空穴成为多数载流子，而自由电子 则成为少数载流子。 第3页
电工电子披术第6章电子技术中常用半导体器件 3.PN结 P型和N型半导体并不能直接用来制造半导体器件。通常是在N型或 P型半导体的局部再掺入浓度较大的三价或五价杂质,使其变为P型或N 型半导体,在P型和N型半导体的交界面就会形成PN结。 三PN结是构成各种半导体器件的基础。 负离子 耗尽、些子型和N型半导体。为便于理解,图中P区仅 左图所示的是一块晶片,两边分别形成P 区空间电荷区 eee由画出空穴(多数载流子)和得到个电子的 eOO⊕⊕⊕三价杂质负离子,N区仅画出自由电子(多 e⊙子根据扩散康理,空要从浓度高的P 向N区扩散,自由电子要从浓度高的N区向P 内电场 区扩散,并在交界面发生复合(耗尽),形 成载流子极少的正负空间电荷区如图中间区 平衡状态下的结 域,这就是PN结,又叫耗尽层。 正负空间电荷在交界面两侧形成一个由N区指向P区的电场,称为内电场,它对 多数载流子的扩散运动起阻挡作用,所以空间电荷区又称为阻挡层。同时,内电场对 少数载流子起推动作用,把少数载流子在内电场作用下有规则的运动称为漂移运动 第3页
正负空间电荷在交界面两侧形成一个由N区指向P区的电场，称为内电场，它对 多数载流子的扩散运动起阻挡作用，所以空间电荷区又称为阻挡层。同时，内电场对 少数载流子起推动作用，把少数载流子在内电场作用下有规则的运动称为漂移运动。 3. PN结 P型和N型半导体并不能直接用来制造半导体器件。通常是在N型或 P型半导体的局部再掺入浓度较大的三价或五价杂质，使其变为P型或N 型半导体，在P型和N型半导体的交界面就会形成PN结。 PN结是构成各种半导体器件的基础。 左图所示的是一块晶片，两边分别形成P 型和N型半导体。为便于理解，图中P区仅 画出空穴（多数载流子）和得到一个电子的 三价杂质负离子，N区仅画出自由电子（多 数载流子）和失去一个电子的五价杂质正离 子。根据扩散原理，空穴要从浓度高的P区 向N区扩散，自由电子要从浓度高的N区向P 区扩散，并在交界面发生复合(耗尽），形 成载流子极少的正负空间电荷区如图中间区 域，这就是PN结，又叫耗尽层。 第3页