而Rs为导体的表面电阻 3)相速和波导波长 由于带状线传输的主模为TEM模,故其相速为 而波导波长为 式中,A为自由空间波长;c为自由空间光速 4)带状线的尺寸选择
第3章 微波集成传输线 而RS为导体的表面电阻。 3） 由于带状线传输的主模为TEM模, 故其相速为 c vP = 而波导波长为 r g 0 = 式中, λ0为自由空间波长；c为自由空间光速。 4）
带状线传输的主模是TEM模,但若尺寸选择不合理也会引 起髙次模T模和TM模。在仼模中最低次模是T1模,其截止 波长为 cTE10 ≈2W、E 在TM模中最低次模是TMo模,其截止波长为 CMMI ≈2bE 因此为抑制高次模,带状线的最短工作波长应满足 0 mIn CTE1O 2w√E CTMIO 2b√E
第3章 微波集成传输线 带状线传输的主模是TEM模, 但若尺寸选择不合理也会引 起高次模TE模和TM模。在TE模中最低次模是TE10模, 其截止 波长为 cTE w r 2 10 在TM模中最低次模是TM10模, 其截止波长为 cTM b r 2 10 因此为抑制高次模, 带状线的最短工作波长应满足 λ0min＞λcTE10 = λ0min＞λcTM10 = 2w 2b
于是带状线的尺寸应满足 no W< b< min 2.微带线 由前述可知,微带线可由双导体系统演化而来,但由于在 中心导带和接地板之间加入了介质,因此在介质基底存在的微 带线所传输的波已非标准的TEM波,而是纵向分量Ez和Hz必然 存在。下面我们首先从麦克斯韦尔方程出发加以证明纵向分 量的存在
第3章 微波集成传输线 于是带状线的尺寸应满足 r w 2 0min r b 2 0min 2. 由前述可知， 微带线可由双导体系统演化而来, 但由于在 中心导带和接地板之间加入了介质, 因此在介质基底存在的微 带线所传输的波已非标准的TEM波, 而是纵向分量Ez和Hz必然 存在。下面我们首先从麦克斯韦尔方程出发加以证明纵向分 量的存在
为微带线建立如图3-5所示的坐标。介质边界两边电磁 场均满足无源麦克斯韦方程组: V×H V×E=-wE 由于理想介质表面既无传导电流,又无自由电荷,故由连续 性原理,在介质和空气的交界面上,电场和磁场的切向分量均连 续,即有 Ex1=E2,E21=E2 HxIHx2,h,I=H
第3章 微波集成传输线 为微带线建立如图 3 - 5 所示的坐标。介质边界两边电磁 场均满足无源麦克斯韦方程组: H = jwE E = − jwuE 由于理想介质表面既无传导电流, 又无自由电荷, 故由连续 性原理, 在介质和空气的交界面上, 电场和磁场的切向分量均连 续, 即有 Ex1=Ex2 , Ez1=Ez2 Hx1=Hx2 , Hz1=Hz2
森H解 图3-5微带线及其坐标
第3章 微波集成传输线 图 3 – 5 微带线及其坐标