基波气隙磁密空间矢量 1、隐极机: 气隙均匀,当铁心不饱和时,气隙磁密与磁动势成正比, 基波磁动势产生正弦波磁密,再不考虑磁铁的磁滞涡流效应下, 磁密波的相位和磁动势波的相位相同。 2、凸极机: 气隙不均匀,即使铁心不饱和,气隙中产生的磁密大小 与磁动势大小不成正比,正弦的基波励磁磁动势产生的磁密波 是非正弦分布的,磁密波还要分解基波和一系列谐波,基波磁 密和基波磁动势仍然同相位
1、隐极机： 气隙均匀，当铁心不饱和时，气隙磁密与磁动势成正比， 基波磁动势产生正弦波磁密，再不考虑磁铁的磁滞涡流效应下， 磁密波的相位和磁动势波的相位相同。 2、凸极机： 气隙不均匀，即使铁心不饱和，气隙中产生的磁密大小 与磁动势大小不成正比，正弦的基波励磁磁动势产生的磁密波 是非正弦分布的，磁密波还要分解基波和一系列谐波，基波磁 密和基波磁动势仍然同相位
四、定子相绕组的感应电动势、时间相量 气隙磁密B旋转切割定子三相绕组,定子绕组感应 随时间正弦变化的电动势,用时间相量来表示。由于空间 坐标选A相绕组轴线+A为参考轴,所以时间相量也分析A 相,感应电动势效值用E表示。 +A A O a=0 0 E 1、Fn及B0均与+A轴重合,A相绕组的有效边处于极间磁 密为零处,A相绕组感应电势瞬时值为零,即E。在+j时间 轴的投影为零
气隙磁密 旋转切割定子三相绕组，定子绕组感应 随时间正弦变化的电动势，用时间相量来表示。由于空间 坐标选A相绕组轴线+A为参考轴，所以时间相量也分析A 相，感应电动势效值用 E0表示。 B0 1、 及 均与+A轴重合，A相绕组的有效边处于极间磁 密为零处，A相绕组感应电势瞬时值为零，即 在+j时间 轴的投影为零 。 F f 1 E0 B0 A X N S n +A 0 +j E 0 0 +A Ff1 x+A Ff1 x B 0
2、A相绕组边处于磁极中心线,磁密最大,A相绕 组感应电动势瞬时值为正最大。 +A S⑧ a=0 B 结论:F及B在空间参考轴+A上初相位0与A相时 间相量在时间参考轴+的初相位W之间存在一定 关系,即:V=an90,此关系适合任意时刻
2、A相绕组边处于磁极中心线，磁密最大，A相绕 组感应电动势瞬时值为正最大。 结论： 及 在空间参考轴+A上初相位 与A相时 间相量 在时间参考轴+j的初相位 之间存在一定 关系，即： = -90 0，此关系适合任意时刻。 0 F f 1 B0 0 E0 0 0 A X n 0 A X 0 N ＋AS B 0 F f 1 +A +j E 0
五、时空相一矢量图 将空间矢量图参考轴+A与时间相量参考轴+重合在 起,构成时间空间相量图,即时一空相矢量图 十A,+j A Bo 0 注意:时间相量与空间矢量的物理意义截然不同,放在 起无实际意义,只是为了方便找出向量的相对位置
将空间矢量图参考轴+A与时间相量参考轴+j重合在一 起，构成时间空间相量图，即时-空相矢量图 注意：时间相量与空间矢量的物理意义截然不同，放在一 起无实际意义，只是为了方便找出向量的相对位置 ＋A,+j F f 1 B 0 E 0 0 F f 1 B 0 E 0 ＋A,+j