电子科技大学：《半导体光电子学 Semiconductor Optoelectronics》课程教学资源（课件讲稿）第七章 半导体光调制器

光波调制的基本概念 ·角度调制波的表达式可以写为 En(（0=AJ,(m)cosa+p.） +AjZ.(m)cos[(@.+m.Yt+g.J +(-旷A2.csl@e:+9] n=1 在单频正弦波调制时，角度调制波的频谱由载频分 量以及对称分布的无穷多对边频分量组成，各边频 分量的大小由调制系数（也称为调制深度）的贝塞 尔函数值决定，当m←1时，只有载频分量和第一 边频分量起主要作用

光波调制的基本概念 • 角度调制波的表达式可以写为             0 1 1 cos ( )cos 1 ( )cos cm c c c c n c m c n n c n c m c n E t A J m t A J m n t A J m n t                                • 在单频正弦波调制时，角度调制波的频谱由载频分 量以及对称分布的无穷多对边频分量组成，各边频 分量的大小由调制系数（也称为调制深度）的贝塞 尔函数值决定，当 时，只有载频分量和第一 边频分量起主要作用。 m  1

光波调制的基本概念 如下图是1时的角度调制波的频谱。 0177 m,=1 0.4 0.0.02 一0m 60 11 角度调制波的频谱 显然，若调制信号不是单频正弦波，则其频谱将更加复杂。另外 ,当角度调制系数较小（即m<1)时，其频谱与调幅波有着相同 的形式

0.77 0.44 0.11 0.02  m 6   m  c 角度调制波的频谱 mf  1 如下图是m=1时的角度调制波的频谱。 显然, 若调制信号不是单频正弦波, 则其频谱将更加复杂。另外 ，当角度调制系数较小（即m<<1）时，其频谱与调幅波有着相同 的形式。 光波调制的基本概念

光波调制的基本概念 >强度调制：光载波的强度（光强）随着调制信号的 变化规律而改变。 激光调制多采用强度调制形式，这是因为光电探测 器一般都是直接地响应其所接收光强的缘故（即： 输出电流或电压与光强成正比)。 激光的光强定义为光波电场（光场）的平方（实际 为成正比关系) I.(t)=E2(t)=A2cos2(@t+o) 。 经过强度调制后光强的表达式为 1.(回-21+ka(]小co(a,1+p) k。:比例系数

光波调制的基本概念 Ø 强度调制：光载波的强度（光强）随着调制信号的 变化规律而改变。 • 激光调制多采用强度调制形式，这是因为光电探测 器一般都是直接地响应其所接收光强的缘故（即： 输出电流或电压与光强成正比）。 • 激光的光强定义为光波电场（光场）的平方（实际 为成正比关系）：       2 2 2 cos c c c c c I t  E t  A  t  • 经过强度调制后光强的表达式为       2 2 1 cos 2 c cm p c c A I t    k a t   t    kp ：比例系数

光波调制的基本概念 假设调制信号为单频余弦波 a(t)=A cos(ωmt) ·则强度调制波光强的表达式为 Im(t)-4[1+m,cos(@.)]cos(o.t+o.) 6a +塔m,s[2a+aJr+2a.]月 强度调制系数： m( mp kpAm

光波调制的基本概念 • 假设调制信号为单频余弦波 • 则强度调制波光强的表达式为               2 2 2 2 2 2 2 1 cos cos 2 cos cos 2 2 4 4 4 cos 2 2 8 cos 2 2 8 c cm p m c c c c c p m c c c p c m c c p c m c A I t m t t A A A m t t A m t A m t                                      mp  kpAm 强度调制系数： a t  Am cos m t

光波调制的基本概念 光强调制波的频谱可用前面所述类似的方法求得， 但其结果与调幅波的频谱略有不同，其频谱分布除 了载频及对称分布的两边频之外，还有低频和直流 分量。 I) 调制信号 m 载波 强度调制

m 光强调制波的频谱可用前面所述类似的方法求得， 但其结果与调幅波的频谱略有不同，其频谱分布除 了载频及对称分布的两边频之外，还有低频和直流 分量。 t I(t) 载波 调制信号 强度调制 光波调制的基本概念