雁北师范学院化学系：《物理化学》课程教学课件（PPT电子教案）第一章 热力学第一定律及热化学

第一章热力学第一定律及热他学 物理化学电子教亲 全微分函数的三个定理 若有状态函数z=f(x、y),其微分dz是全微 分,则有: 定理1全微分积分值与积分途径无关,只决定 于终态和始态 r dz=2-2,=f(, 2)-f(x-y) 定理2循环过程,全微分的积分等于零,即 dz=2-31=1-x1=0 上页

第一章 热力学第一定律及热化学 物理化学电子教案 全微分函数的三个定理 若有状态函数 z = f (x、y), 其微分 dz 是全微 分, 则有: 定理1 全微分积分值与积分途径无关, 只决定 于终态和始态. 定理2 循环过程, 全微分的积分等于零, 即  = − = − − 2 1 2 1 2 2 1 1 dz z z f (x , y ) f (x y )  dz = z2 − z1 = z1 − z1 = 0

第一热力学第一突及热化学 物理化学电子教亲 定理3若z=f(x、y)是状态函数,则下式为 全微分 dz=M dx Ndy M ON ax J a( az 或 a az Oy(axv ax( Oy 称为尤拉关系式 上页

第一章 热力学第一定律及热化学 物理化学电子教案 定理3 若 z = f (x、y) 是状态函数, 则下式为 全微分 x y x N y M         =         dz = M dx + Ndy y x y z x x z y              =          或 称为尤拉关系式

第一热力学第一突及热化学 物理化学电子教亲 状态函数的偏微商 主王王 1.若有函数z=f(T,P) 全微分为dz dt+ Odp OT aP P 2.归一化关系式 Oz ax(ay 1 ax八a八az人x 4连锁关系 Oz aT ax aT. ax 上页

第一章 热力学第一定律及热化学 物理化学电子教案 状态函数的偏微商 全微分为 P P z T T z z P T d d  d         +        = 1. 若有函数 z = f (T, P)  = −1                          y z x z y y x x z 2. 归一化关系式 y y y x T T z x z                  =        4. 连锁关系

第一热力学第一突及热化学 物理化学电子教亲 5.倒数关系 主王王 z ax(ax/az J 6.复合函数的微分 若F=Fx,z(x,y 则/F -()+)(2 ax J 上页

第一章 热力学第一定律及热化学 物理化学电子教案 6. 复合函数的微分 若 F = F[x,z(x, y)] y z x y x z z F x F x F                  +         =        则 y y x x z z ( /  )  =        1 5. 倒数关系

第一热力学第一突及热化学 物理化学电子教亲 王 状态方程 描述系统状态函数之间的定量关系式成为状态方 程 理想气体状态方程:PW=nRT 式中R=8.314JK1·moH1;n为物质的量,单 位“mo”,物质的量是SI制中在量纲独立的7个基 本物理量之一,其定义为:n=N。 理想气体是实际气体压力趋于零(p-→0)极限行 王为微观模型为:理想气体分子之间无相互作用把 c分子视为没有体积的质点。通常压力不太大时,实 际气体使用上式可作近似计算。 上页

第一章 热力学第一定律及热化学 物理化学电子教案 状态方程 描述系统状态函数之间的定量关系式成为状态方 程。 理想气体状态方程： 理想气体是实际气体压力趋于零 ( p →0) 极限行 为. 微观模型为：理想气体分子之间无相互作用;把 分子视为没有体积的质点。通常压力不太大时，实 际气体使用上式可作近似计算。 PV = n·RT 式中 R = 8.314 J·K-1· mol-1；n 为物质的量，单 位“mol”，物质的量是SI制中在量纲独立的7个基 本物理量之一，其定义为: n =N /L