传热速率方程式:换热器的传热速率Q与传热面积A和冷热两种流体 的平均温差∠tm成正比 Q=KA1△tn推动力 1热阻 KA Q:传热速率, △tm:两流体的平均温度差, K:比例系数,总传热系数。 上式为传热速率方程或传热基本方程,是换热器传热计算的重要依据 传热速率是换热器在一定的操作条件下的换热速率。而热通量q是指 单位传热面积上的传热速率。常见的间壁式换热器有套管换热器和列 管换热器
传热速率方程式：换热器的传热速率Q与传热面积A和冷热两种流体 的平均温差⊿tm成正比; Ｑ：传热速率, △tm：两流体的平均温度差, Ｋ：比例系数，总传热系数 。 上式为传热速率方程或传热基本方程，是换热器传热计算的重要依据。 传热速率是换热器在一定的操作条件下的换热速率。而热通量q是指 单位传热面积上的传热速率。常见的间壁式换热器有套管换热器和列 管换热器。 热阻 推动力 = = = KA t Q KA t m m 1
传热平衡方程 以某换热器为衡算对象,列岀稳定传热时的热量衡算方程。 Q放=C吸 Ge C t t2: 2…叶 Gh Cph GCm(1-0)+GCm(7-0)=GCm(2-0)+GCm(2-0) G, CphT-T2)=GCp(t2-t1)
传热平衡方程 以某换热器为衡算对象，列出稳定传热时的热量衡算方程。 ( 0) ( 0) ( 0) ( 0) Gc Cp c t 1 − + Gh Cp h T1 − = Gc Cp c t 2 − + Gh Cp h T2 − ( ) ( ) 1 2 2 1 G C T T G C t t h p h − = c p c − Q放 ＝Q吸
热传号 温度场 1)温度场—一某一瞬间,空间(或物体)所有各点温度分布 x,y,2, 定常态温度场: 维定常态温度场:t=f(x) (2)等温面一一同一时刻,温度场中相同温度各点所组成的曲面。 温度不同的等温面彼此不能相交 稳态温度场→物体中各点温度与时间无关 温度场 非稳态温度场→→物体的温度分布随时间变化
热传导 温度场 （1）温度场——某一瞬间，空间（或物体）所有各点温度分布 定常态温度场： 一维定常态温度场： （2）等温面——同一时刻，温度场中相同温度各点所组成的曲面。 温度不同的等温面彼此不能相交。 t = f (x, y,z, ) t = f (x, y,z) t = f (x) 温度场 稳态温度场 非稳态温度场 物体的温度分布随时间变化 物体中各点温度与时间无关
温度梯度 同一等温面上各点的温度相同,故沿着等温面移动,温度无变化,即 无热量传递;若沿着与等温面相交的任何方向移动,温度发生变化, 并伴有热量传递。而最大的温度改变是在与等温面垂直方向上(法线 方向)。 温度梯度方向是朝着温度增加的方向,与热流方向相反。 维温度梯度: gret t= dtt+dt
温度梯度 同一等温面上各点的温度相同，故沿着等温面移动，温度无变化，即 无热量传递；若沿着与等温面相交的任何方向移动，温度发生变化， 并伴有热量传递。而最大的温度改变是在与等温面垂直方向上（法线 方向）。 温度梯度方向是朝着温度增加的方向，与热流方向相反。 一维温度梯度：gret dx dt t = t+Δt t t-Δt
热传导与傅立叶定律 热传导遵循傅立叶定律。它是一个经验性定律。实践证明,单位时间 内的传热量Q与垂直于热流方向的导热截面面积A和温度梯度成正 比。即 Q∝-A O=-1A dx Q一传热速率,; t+dt t-dt A—导热面积, 入—导热系数; 热流方向 温度梯度 dt的正方向 x+dx
热传导与傅立叶定律 热传导遵循傅立叶定律。它是一个经验性定律。实践证明，单位时间 内的传热量Q与垂直于热流方向的导热截面面积A和温度梯度 成正 比。即 dx dt dx dt Q −A dx dt Q = −A Q——传热速率，； A——导热面积，； λ——导热系数； dx——温度梯度。 dt