格波 由于材料中质点间有着很强的相互作用力，因此 一个质点的振动会使邻近质点随之振动，因相邻质点间的振动 存在着一定的位相差，使晶格振动以弹性波的形式在整个材料 内传播。该弹性波是多频率振动的组合波。 ·声频支格波一一如果振动着的质点中包含频率甚低 的格波，质点彼此之间的位相差不大，则格波类似于 弹性体中的应变波。可以看成是相邻原子具有相同的 振动方向。 。 光频支振动一一格波中频率甚高的振动波，质点间 的位相差很大，临近质点的运动几乎相反时，频率往 往在红外光区。可以看成相邻原子振动方向相反，形 成了一个范围很小，频率很高的振动。 离子晶体具有很强的红外光吸收特性，这也就是这支 格波被称为光频支的原因
格波——由于材料中质点间有着很强的相互作用力，因此 一个质点的振动会使邻近质点随之振动，因相邻质点间的振动 存在着一定的位相差，使晶格振动以弹性波的形式在整个材料 内传播。该弹性波是多频率振动的组合波。 • 声频支格波——如果振动着的质点中包含频率甚低 的格波，质点彼此之间的位相差不大，则格波类似于 弹性体中的应变波。可以看成是相邻原子具有相同的 振动方向。 • 光频支振动——格波中频率甚高的振动波，质点间 的位相差很大，临近质点的运动几乎相反时，频率往 往在红外光区。可以看成相邻原子振动方向相反，形 成了一个范围很小，频率很高的振动。 • 离子晶体具有很强的红外光吸收特性，这也就是这支 格波被称为光频支的原因
长声学波，相邻原子的位移相同，原胞内的不同原子以相 同的振幅和位相作整体运动。因此，可以说，长声学波代表了 原胞质心的运动。 长光学波，原胞的质心保持不动。所以定性地说，长光学 波代表原胞中两个原子的相对振动。 光学波 声学波 光学支格波，相邻原 声学支格波，相邻原子振 子振动方向是相反的。 动方向是相同的
长声学波，相邻原子的位移相同，原胞内的不同原子以相 同的振幅和位相作整体运动。因此，可以说，长声学波代表了 原胞质心的运动。 长光学波，原胞的质心保持不动。所以定性地说，长光学 波代表原胞中两个原子的相对振动
4.1无机材料的热容 热容定义 热容是使材料温度升高1k所需的能量，它是提高材料 温度所需的能量的度量。它反映材料从周围环境中吸 收热量的能力，不同温度下，热容不同
4.1 无机材料的热容 热容定义 – 热容是使材料温度升高1k所需的能量，它是提高材料 温度所需的能量的度量。它反映材料从周围环境中吸 收热量的能力，不同温度下，热容不同。 T t T Q C ∂ ∂ ＝
热容的分类 口比热容 J1(k·g) 口摩尔热容 J(k·mo) 口平均热容 C均 L-T 口恒压热容 (ae 口恒容热容 c-器，-
热容的分类 比热容 平均热容 摩尔热容 恒压热容 恒容热容 T2 T1 Q C － 均 ＝ p p p T H T Q C ∂ ∂ = ∂ ∂ ＝ v v v T E T Q C ∂ ∂ = ∂ ∂ ＝
无机材料的热容 般有Cp>Cv,Cp测定简单，Cv更有理论意义。 它们间的关系为： cp -c,=a'VT/B 其中 dy B=- dy VdT Vdp 为体积膨胀系数 为压缩系数
无机材料的热容 一般有 Cp > Cv， Cp测定简单，Cv更有理论意义。 它们间的关系为： 其中 为体积膨胀系数 为压缩系数 α 0 / β 2 c p − cv = V T VdT dV α = Vdp dV β = −