界面上电场切线分量连续;入射、反射和透射波相 位相等得到: 方xE)+E)=xE kr=kr=kr(界面上相位匹配原则) ①入射波、反射波和透射波的传播方向在同一平面 内,该平面由传播方向和界面法线方向构成。 ②入射、反射和透射波与界面法向的夹角满足关系 =0(入射角等于反射角 &,Sin Eu,sin
界面上电场切线分量连续；入射、反射和透射波相 位相等得到： E (r) E (r) E (r) i + r = t n ˆ n ˆ r = r = r 1 i 1 r 2 t k e ˆ k e ˆ k e ˆ ① 入射波、反射波和透射波的传播方向在同一平面 内，该平面由传播方向和界面法线方向构成。 ② 入射、反射和透射波与界面法向的夹角满足关系 ( ) 1 1 i 2 2 t i r sin sin = = 入射角等于反射角 (界面上相位匹配原则)
③平面电磁波的在介质中的运动轨迹(称为 射线)具有可逆性
③ 平面电磁波的在介质中的运动轨迹（称为 射线）具有可逆性
2 Fresne公式 (1)电场与入射面垂直的情况 当入射波电场矢量与入射面垂直,应用边界条件 E+E=E (E -Ecos=n,E, cos0 77777777 Er n2 cose, -n,cos, Ei n2 cos,+n,cos 1+1=TE E 2 n2 cos0 n,cos0+n,cos 6
2 Fresnel公式 (1)电场与入射面垂直的情况 当入射波电场矢量与入射面垂直，应用边界条件 ( ) 2 i r i 1 t t i r t E E cos E cos E E E − = + = + = = + − = = ⊥ ⊥ 2 i 1 t 2 i i t 2 i 1 t 2 i 1 t i r cos cos 2 cos cos cos cos cos E E E E 1+ ⊥ = ⊥
(2)电场与入射面平行的情况 当入射波电场矢量与入射面平行,应用边界条件 E n2(E+E)=n,E (E-Ecos,=e, cosO i-n2 cos E; n,cos, +n2 cos H 2r n2 cos Ei n,cos0 +n2 cose. l+I=(n/2
(2)电场与入射面平行的情况 当入射波电场矢量与入射面平行，应用边界条件 ( ) ( ) i r i t t 2 i r 1 t cos cos E E E E E E − = + = + = = + − = = 1 i 2 t 2 i i t 1 i 2 t 1 i 2 t i r cos co 2 cos cos cos cos co E s E s E E \ \ \\ ( ) 1+ \\ = 1 2 \\
对于非铁磁性介质Am/=√2/=n F COS n-SIn osO,+√n2-sn2 0 acos 0 cosO1+√n2-sinO 0, 94 峭n=4时反射系数随入射角度变化曲线 n cos0.-n-sin 0 n cos. +/n-sin 0 encase n cos0,+vn-sin 0
对于非铁磁性介质 0 ,1 2 = 2 1 = n = + − = = + − − − = ⊥ ⊥ ⊥ ⊥ ⊥ ⊥ j i 2 2 i i j i 2 2 i i 2 2 i cos sin 2cos cos sin cos sin e n e n n = + − = = + − − − = || || e n n n e n n n n j || i 2 2 i 2 i || j || i 2 2 i 2 i 2 2 i 2 || cos sin 2 cos cos sin n=4时反射系数随入射角度变化曲线 cos sin B