3.克劳修斯-莫索蒂方程 根据 D=e。E+P 得 P=D-8。E=（81-8）E =8。(8-1)E 由 E1oe=E外+E1+P3ε。=E+P/3ε。 得 E1oc=（8,+2)E/3 设介质单位体积中的极化质点数等于，则又有 P=μn=nEloe 得 (8r-1)/(8.+2)=n0/(38。) 上式为克劳修斯-莫索蒂方程
根据 D= εo E+P 得 P =D－ εo E=（ ε1－ εo ） E = εo （ εr－ 1） E 由 Eloc=E外+E1+P /3εo=E+P /3εo 得 Eloc =（ ε r +2）E/3 设介质单位体积中的极化质点数等于n，则又有 P= µn =nαEloc 得 （ ε r －1 ）/（ ε r +2 ）= nα /（3 εo ） 上式为克劳修斯-莫索蒂方程 3. 克劳修斯-莫索蒂方程
克劳修斯-莫索蒂方程的意义： 建立了可测物理量ε，（宏观量）与质点极化率α（微 观量)之间的关系。 克劳修斯-莫索蒂方程的适用范围： 适用于分子间作用很弱的气体、非极性液体、非极性 固体、具有适当对称性的固体。 从克劳修斯-莫索蒂方程：讨论高介电常数的质点： (8-1)/(8,+2)=n0/(38。) (8,一1)/(8，+2)-8越大其值越大 介质中质点极化率大，极化介质中极化质点数多，则介质 具有高介电常数
克劳修斯-莫索蒂方程的意义： 建立了可测物理量ε r （宏观量）与质点极化率α（微 观量）之间的关系。 克劳修斯-莫索蒂方程的适用范围： 适用于分子间作用很弱的气体、非极性液体、非极性 固体、具有适当对称性的固体。 从克劳修斯-莫索蒂方程：讨论高介电常数的质点： （ ε r －1 ）/（ ε r +2 ）= nα /（3 εo ） （ ε r －1 ）/（ ε r +2 ）-ε r越大其值越大 介质中质点极化率大，极化介质中极化质点数多，则介质 具有高介电常数
7.2.3极化机制 极化的基本形式： 第一种：位移式极化-弹性的、瞬间完成的、不消 耗能量的极化。 第二种：该极化与热运动有关，其完成需要一定的时 间，且是非弹性的，需要消耗一定的能量
7.2.3 极化机制 极化的基本形式： 第一种： 位移式极化-弹性的、瞬间完成的、不消 耗能量的极化。 第二种：该极化与热运动有关，其完成需要一定的时 间，且是非弹性的，需要消耗一定的能量
1.电子位移极化 无外电场作用 电子位移极化
1. 电子位移极化 无外电场作用 + E 电子位移极化 ± -
电子位移极化：在外电场作用下，原子外围的电 子云相对于原子核发生相对位移形成的极化。 在交变电场的作用下，可以将其看作一个弹簧振 子，弹性恢复力： -kx 建立牛顿方程：ma=-kx-eE。eiot 电偶极矩：u=-ex=E。eiot{1/(k/m),2-@2]}e2m 弹性振子的固有频率：o。=(k/m)2 有：μ=0eE1oc 得：oe=[1/(o。2-02)1e2m 0→>0 ae=e2/m2( 静态极化率)
电子位移极化：在外电场作用下，原子外围的电 子云相对于原子核发生相对位移形成的极化。 在交变电场的作用下，可以将其看作一个弹簧振 子，弹性恢复力： -kx + - 建立牛顿方程： ma= -kx - eEoe iωt 电偶极矩： µ= -ex= Eoe iωt {1/[(k/m)o 2－ ω2]}e2/m 弹性振子的固有频率 ： ωo=(k/m)1/2 有：µ = αe Eloc 得： α e =[1/(ωo 2－ ω2)]e2/m ω→0 α e =e2/m ωo 2 （静态极化率）