在微波分布网络中，参考面具有重要意义， 它是网络与外部的连接面。一般默认采用参考面为 截面的延展柱型传输线作为网络的连接，传输线的 轮廓边界是理想金属导体（切向电场为零），即把 参考面作为波导的截面。这样做即各个网络端口参 考面之间是传输线连接，或者说各个参考面是传输 线网络端口。数值计算时，所谓端口匹配，往往采 用模拟连接无穷长传输线计算，该传输线界面即端 口参考面，称其为波端口(wave port)
在微波分布网络中，参考面具有重要意义， 它是网络与外部的连接面。一般默认采用参考面为 截面的延展柱型传输线作为网络的连接，传输线的 轮廓边界是理想金属导体（切向电场为零），即把 参考面作为波导的截面。这样做即各个网络端口参 考面之间是传输线连接，或者说各个参考面是传输 线网络端口。数值计算时，所谓端口匹配，往往采 用模拟连接无穷长传输线计算，该传输线界面即端 口参考面，称其为波端口（wave port）
6.1.2场的叠加原理 对于线性媒质(4,6，σ均与场强无关) Maxwell方程是线性的，场量满足叠加原理，即总的场 是由各个源产生的场叠加而成。 线性媒质电磁场问题可以抽象为线性网络研究。 对应到各个端口，某一端口的响应是由各个端 口的激励所产生的响应线性叠加而成
6.1.2 场的叠加原理 对于线性媒质（ ， ， 均与场强无关）， Maxwell方程是线性的，场量满足叠加原理，即总的场 是由各个源产生的场叠加而成。 线性媒质电磁场问题可以抽象为线性网络研究。 m e s 对应到各个端口，某一端口的响应是由各个端 口的激励所产生的响应线性叠加而成
对于线性网络，总是试图把研究的物理量分解为多 个单位量的线性叠加，比如信号时域的冲击函数分解，信 号频域的傅里叶分析，波导传输线的本征模分析等，这些 是该线性空间的基，任何线性空间的量都是这些基的不同 比例的加和，这个量就可以用这些系数表示，或者说矢量 表达。 所谓线性网络，或者线性变换，就是输入和输出之 间系数的变换。如果线性空间是N维的，显然变换可以用 N*N矩阵表示。 选择不同的基，同一网络可以有不同的参数表达， 比如二维空间，可以选择[1,0]和[0,1]作为基，也可 以选择[1,1]和[1，-1]作为基。这是线性网络的基本 矩阵理论
对于线性网络，总是试图把研究的物理量分解为多 个单位量的线性叠加，比如信号时域的冲击函数分解，信 号频域的傅里叶分析，波导传输线的本征模分析等，这些 是该线性空间的基，任何线性空间的量都是这些基的不同 比例的加和，这个量就可以用这些系数表示，或者说矢量 表达。 所谓线性网络，或者线性变换，就是输入和输出之 间系数的变换。如果线性空间是N维的，显然变换可以用 N*N矩阵表示。 选择不同的基，同一网络可以有不同的参数表达， 比如二维空间，可以选择 [1,0] 和 [0,1] 作为基，也可 以选择 [1,1] 和 [1,-1] 作为基。这是线性网络的基本 矩阵理论
6.1.3 Poynting定理 设曲面包围的区域，有 2fEx且id=R±2oW。-,) 将Poynting:定理应用于端口网络 手5✉r2x冰22X 小[]-P+2oW。-m)
6.1.3 Poynting定理 设曲面包围的区域，有 ˆ 2 ( ) 2 1 l m e s òò E ´ H × nds = P + j W -W * w r r 将Poynting定理应用于端口网络 òò åòò å = = * ´ × = ´ × = n i i i n i S t t s E H nds E H nds V I i 1 * 1 * 2 1 ˆ 2 1 ˆ 2 1 r r v v [ ] [ ] ( ) l Wm We I V = P + j - + 2w 2 1
网络的Poynting定理，它表明从各端口进入 网络的复功率的实部等于网络中的损耗功率，虚部 等于储能差。 当网络无耗时，=0；网络谐振时WmW
网络的Poynting定理，它表明从各端口进入 网络的复功率的实部等于网络中的损耗功率，虚部 等于储能差。 当网络无耗时， Pl = 0 ；网络谐振时 Wm = We