西安石油大学理学院：《大学物理I University Physics I》课程资源（PPT教学课件）第一部分 力学（Mechanics）第4章 冲量和动量

第一部分 力学 第4章 冲量和动量

第一部分 力学 第4章 冲量和动量

第4章冲量和动量 4.1质点动量定理 4.2质点系动量定理 4.3质点系动量守恒定律 4.4质心质心运动定理

4.1质点动量定理 1.冲量 设在时间间隔dt内，质点所受的力为F, 则称di=dt 为F在dt时间内给质点内的冲量。 若质点受力的持续作用，时间由t1→t2 则测在这段时间内力对质点内的冲量为： 7=j收Fdt (力的时间累积)

1. 冲量 设在时间间隔dt 内，质点所受的力为F ， 则称 dI  Fdt   为 F 在dt时间内给质点内的冲量。  d 2 1 t t I  F t    时间由 1 2 若质点受力的持续作用， t  t 则在这段时间内力对质点内的冲量为: (力的时间累积)

冠7=必 2.动量定理 利用牛顿第二定律可得： dI Fdt dP 一di=dP(微分形式) 1==戌-月一7=4（积分形式） 动量定理：冲量等于动量的增量。 注意：动量定理适用于惯性参考系。在非惯性系 中还须考虑惯性力的冲量 动量定理常用于碰撞和打击问题。在这些过 程中，物体相互作用的时间极短，但力却很大且 随时间急剧变化。这种力通常叫做冲力

2. 动量定理 d d P F t    利用牛顿第二定律可得: dI  Fdt  dP    d 2 1 2 1 t t I   F t  P  P     d 2 1 t t I  F t    dI  Fdt   动量定理：冲量等于动量的增量。 I  P   dI  dP   (微分形式) (积分形式) 注意：动量定理适用于惯性参考系。在非惯性系 中还须考虑惯性力的冲量。 动量定理常用于碰撞和打击问题。在这些过 程中，物体相互作用的时间极短，但力却很大且 随时间急剧变化。这种力通常叫做冲力

t=i-月 冲力的瞬时值很难确定，但在过程的始末两 时刻，质点的动量比较容易测定，所以动量定理可以 为估算冲力的大小带来方便。 引入平均冲力下 欢户()d=F(-) 则： F(d B-P 2-i 12 -t1

冲力的瞬时值很难确定，但在过程的始末两 时刻,质点的动量比较容易测定, 所以动量定理可以 为估算冲力的大小带来方便。 d 2 1 2 1 t t  F t  P  P    引入平均冲力 F  d 2 1 ( ) ( 2 1 ) t t F t t  F t  t   d 2 1 2 1 2 1 2 1 ( ) t t F t t P P F t t t t           则: