变换到另一参考系上，由洛伦兹变换式得 t2-t1-点(x2-x1) V1- 若'相对于Σ的速度ω足够大，总可以有 4-4<x,-xb 即得 t'2<t'1 16
16 若 相对于的速度足够大，总可以有 , 2 1 2 x2 x1 c t − t − 即得 2 1 t' t' . 1 ( ) ' ' 2 2 2 1 2 2 1 2 1 c c t t x x t t − − − − − = 变换到另一参考系上，由洛伦兹变换式得
特别是，如果另一参考系Σ“相对于∑ 的速度w满足 由于 5,-4=,-b 62-4<x2-x 因而有 t2=t1 17
17 特别是，如果另一参考系 ´相对于 的速度v满足 , 2 1 2 x2 x1 c t − t = − 由于 '' '' 2 1 t = t . 2 1 2 1 1 x x c t − t − 因而有
具有类空间隔的两事件，由于不可能发 生因果关系，其时间次序的先后或者同时， 都没有绝对意义，因不同参考系而不同。 在不同地点同时发生的两事件不可能有 因果关系，因此同时概念必然是相对的。若 两事件对同时，即2=，则一般而言，2 ≠，即对Σ'不同时（见上节例2）。 18
18 具有类空间隔的两事件，由于不可能发 生因果关系，其时间次序的先后或者同时， 都没有绝对意义，因不同参考系而不同。 在不同地点同时发生的两事件不可能有 因果关系，因此同时概念必然是相对的。若 两事件对同时，即t2=t1，则一般而言，t´ 2 ≠t´ 1 ，即对 不同时(见上节例2)
由同时相对性，可能产生如何对准 两不同地点的时钟的问题。应该指出， 在一定参考系内，这问题用经典方法已 经可以解决。例如把某地点的一个中缓 慢移至另一地点，就可以和该点上的钟 对准，从而核对两地点的计时。只要钟 移动足够慢，相对论效应就可以忽略。 19
19 由同时相对性，可能产生如何对准 两不同地点的时钟的问题。应该指出， 在一定参考系内，这问题用经典方法已 经可以解决。例如把某地点的一个中缓 慢移至另一地点，就可以和该点上的钟 对准，从而核对两地点的计时。只要钟 移动足够慢，相对论效应就可以忽略。 '
因此，在相对论中不产生另外定义同时 的问题。当然，在实际测量中，最方便的方 法是用光讯号来核对，只要对光传播时间作 了修正，就可以核对两地点的时钟。因此， 在同一参考系上，相对论的同时概念是和我 们通常所指的同时概念一致的。在另一参考 系上观察者也可以用相同方法来对准各点上 的时钟。 20
20 因此，在相对论中不产生另外定义同时 的问题。当然，在实际测量中，最方便的方 法是用光讯号来核对，只要对光传播时间作 了修正，就可以核对两地点的时钟。因此， 在同一参考系上，相对论的同时概念是和我 们通常所指的同时概念一致的。在另一参考 系上观察者也可以用相同方法来对准各点上 的时钟