如入射X射线为完全非偏振光(例X射线管发射的X射 线),则o(0→>2n)对求平均,得 cOSo+sin o cos blodo 1 1+cos 8 R22 o(2.5) 2丌0R 式中(+cosθ)称为偏振因子,它由入射波的偏振情况确 定。偏振情况不同时,偏振因子Pθ)相应变化
如入射X射线为完全非偏振光（例X射线管发射的X射 线），则 对求平均，得 （2.5） 式中 称为偏振因子，它由入射波的偏振情况确 定。偏振情况不同时，偏振因子 相应变化。 (0 2 ) → 2 2 2 2 0 0 2 2 2 2 2 0 0 0 1 1 cos (cos sin cos ) 2 2 e r r I I d I R R + = + = 1 2 (1 cos ) 2 + P( )
2)单个原子的X射线相干散射 原子对X射线的散射,主要由电子贡献,原子 核的作用一般情况下是微不足道的,因为散射 波强度与带电粒子的质量平方成反比。 设原子半径为a,电子分布在这球体中,入射 X射线波长为λ,原子散射波强度为
2）单个原子的X射线相干散射 原子对X射线的散射，主要由电子贡献，原子 核的作用一般情况下是微不足道的，因为散射 波强度与带电粒子的质量平方成反比。 设原子半径为a，电子分布在这球体中，入射 X射线波长为λ，原子散射波强度为 。 a I
(1)长波>>a 原子内不同处的电子的散射波到达远处的观察 点P时没有显著的位相差。 Q22
⑴ 长波 原子内不同处的电子的散射波到达远处的观察 点P时没有显著的位相差。 a 2 a e I Z I =
(2)短波λ~a 结构分析中常用的X射线波长λ~A,正是这种情况 这时原子内各处电子发出的散射波有很大的位相差, 散射波的强度由相互间干涉来决定,在形式上可写成 1n=f2称为原子结构因子或原子散射因子 个原子相干散射波的振幅(电场强度) 个电子相干散射波的振幅(电场强度)
⑵ 短波 λ～ 结构分析中常用的X射线波长λ～À，正是这种情况 这时原子内各处电子发出的散射波有很大的位相差， 散射波的强度由相互间干涉来决定，在形式上可写成 称为原子结构因子或原子散射因子 一个原子相干散射波的振幅（电场强度） 一个电子相干散射波的振幅（电场强度） a 2 a e I f I = f a e A f A A a A e
计算可得出 sin f=|(),- 式中)=4xrV为原子中径向电子密度分布函数, 为电吇波函数。 k=4Sin6/,20为散射角。 各元素原子、离子的结构因子可查 International Tables for X-ray crystallography
计算可得出 式中 为原子中径向电子密度分布函数， 为电子波函数。 ，2θ为散射角。 各元素原子、离子的结构因子可查 International Tables for X-ray crystallography 0 sin ( ) kr f u r dr kr = 2 2 u r r ( ) 4 = k = 4 sin /