§2.6一维薛定谔方程的普遍性质 维束缚态波函数可取为实数 A*=Cy y=C“p=C“Cy=|C|2y C=e°,δ为实数 无妨选择δ=0
§2.6 一维薛定谔方程的普遍性质 ➢ 一维束缚态波函数可取为实数
§2.6一维薛定谔方程的普遍性质 维束缚态本征函数的图象(图见后) 由(2.6.1)式可知:当U(x)<E时,与中反号.当少>0时,<0,波函数 是个凸函数;当φ<0时,y>0,波函数是个凹函数.这时将出现振荡解 (图2.6.1). 当U(x)>E时,y和ψ同号.当少>0时,>0,波函数是个凹函数;当<0 时,“<0,波函数是个凸函数,这时将出现指数型的衰减解(图2.6.2)
§2.6 一维薛定谔方程的普遍性质 ➢ 一维束缚态本征函数的图象(图见后)
§2.6一维薛定谔方程的普遍性质 维束缚态本征函数的图象 (x)4共 图2.6.1波函数为凹函数
§2.6 一维薛定谔方程的普遍性质 ➢ 一维束缚态本征函数的图象
§2.6一维薛定谔方程的普遍性质 维束缚态本征函数的图象 9()l 图2.6.2波函数为凸函数
§2.6 一维薛定谔方程的普遍性质 ➢ 一维束缚态本征函数的图象
§2.6一维薛定谔方程的普遍性质 能量本征函数性质,以x趋近正无穷大为例 E>U(x)Hf,(x)-Asin(kx+o) E<U(x)时,(x)—exp(-Mx)
§2.6 一维薛定谔方程的普遍性质 ➢ 能量本征函数性质,以x趋近正无穷大为例