◆Mathias-Copeman a函数 对于非常精确模拟，或模拟作为一个温度函数的强曲度曲线的蒸气 压性质，Mathias-Copeman非常灵活 a,(T,)=[1+c(1-T2)+c2(1-TW2)2+c3(1-T2)32 (P-7) 当c2.=0时，c1=m,简化为标准的PR公式。如果温度在亚临界范围 ，可以使用蒸气压数据回归常量。如果温度在超临界范围，2和c, 被设置为0。 ◆Schwartzentruber-Renon-Watanasiri ai函数 a,(T)=1+m,(1-T2)-(1-T2p+p2Ta+pP3.T2 (P-8) 极性参数p1p2,和p3与Mathias-Copeman表达式的参数c差不多。 如果极性参数为0，上式简化为P℉公式。如果温度处于亚临界范围， 可以使用蒸气压数据回归常量。上式只用于低于T的系统。对于高 于T,系统，使用Boston-Mathias外推法。将下式同(P-6)一起使用 d=1+n-(p1,a+P2,i+P3,)
Mathias-Copeman α函数 对于非常精确模拟，或模拟作为一个温度函数的强曲度曲线的蒸气 压性质， Mathias-Copeman非常灵活 Schwartzentruber-Renon-Watanasiri α函数 1/2 1/2 2 1/2 3 2 r 1, r 2, r 3, r ( ) [1+ (1 ) (1 ) (1 ) ] αi i i i i i i T c T c T c T 当c2,i=0时，c1,i=mi，简化为标准的PR公式。如果温度在亚临界范围 ，可以使用蒸气压数据回归常量。如果温度在超临界范围，c2,i和c3,i 被设置为0。 1/2 1/2 2 2 r r r 1, 2, 3, r ( ) [1+ (1 ) (1 )( )] αi i i i i i ri i i T m T T p p T p T 极性参数p1,i、p2,i和p3,i与Mathias-Copeman表达式的参数c差不多。 如果极性参数为0，上式简化为PR公式。如果温度处于亚临界范围， 可以使用蒸气压数据回归常量。上式只用于低于Tc的系统。对于高 于Tc系统，使用Boston-Mathias外推法。将下式同（P-6)一起使用 (P-7) (P-8) 1 2 1, 2, 3, 1 1 ( ) 1 i i i i i i i d m p p p c d
◆ Soave ai函数 4(m=4,6(T)=0.42747R产a(T (S-1) 6=0.08664R7 (S-2) Pe a;(T) a,(T)=1+m,(1-T (S-5) m=0.48+1.57w,-0.176w3 (S-6) ◆Boston-Mathias外推 对于高对比温度（>5)下的轻气 a;(T)=[explc (1-T)I 体，上述的式不现实。对于极高的 4=1+ (S-7) 温度，分子间的吸引力将消失，α渐 2 进地减小为零。Boston和Mathias推 导出另一个用于温度超过临界值的情 C=1- 况下的函数 d
Soave α函数 2 2 c c r r c c c 0.5 2 r r 2 ( ) ( ) 0.42747 ( ) 0.08664 ( ) [1 (1 )] 0.48 1.57 0.176 i i i i i i i i i i i i i i i R T a T a α T α T p RT b p α T m T m ω ω Boston-Mathias外推 对于高对比温度（>5）下的轻气 体，上述的α式不现实。对于极高的 温度，分子间的吸引力将消失，α渐 进地减小为零。Boston和Mathias推 导出另一个用于温度超过临界值的情 况下的函数 2 r r ( ) [exp[ (1 )]] 1 2 1 1 di i i i i i i i α T c T m d c d (S-5) (S-6) (S-1) (S-2) (S-7) cr ( ) 1.0 αi T
◆Mathias ai函数 对于非常精确模拟或模拟作为温度函数的强曲度曲线的蒸气压，如 由极性组分的体系，Mathias函数更灵活 a,(T)=[1+m,(1-T2)-1,(1-T2)0.7-T2 (S-8) 当1=O时，上式简化为标准的SRK公式。如果温度在临界温度以上， 使用Boston-Mathias外推法，即方程(S-6)和下式。 4=1+ +0.31 C,= 2 ◆扩展的Mathias a函数 a,(T)=1+m,1-T2)-p1-T21+p2Tm+pT)I2 (S-11) 如果极性参数p1心P2和p3为0，上式简化为标准的SRK公式。如果 温度处于亚临界范围，可以使用蒸气压数据回归常量。上式只用于 低于T的系统。对于高于T系统，使用Boston-Mathias外推法，即 d,=m,-p(1+p2,+P3,i) C,=
Mathias α函数 对于非常精确模拟或模拟作为温度函数的强曲度曲线的蒸气压，如 由极性组分的体系， Mathias函数更灵活 扩展的Mathias α函数 1/2 1/2 2 r r r r ( ) [1+ (1 ) (1 )(0.7 )] αi i i i i i T m T η T T 当ηi=0时，上式简化为标准的SRK公式。如果温度在临界温度以上， 使用Boston-Mathias外推法，即方程(S-6)和下式。 1/2 1/2 2 2 r r 1, r 2, 3, r ( ) [1+ (1 ) (1 )(1 )] αi i i i i i ri i i T m T p T p T p T 如果极性参数p1,i、p2,i和p3,i为0，上式简化为标准的SRK公式。如果 温度处于亚临界范围，可以使用蒸气压数据回归常量。上式只用于 低于Tc的系统。对于高于Tc系统，使用Boston-Mathias外推法，即 (S-8) (S-11) 1 1 +0.3 1 2 i i i i i m d η c d 1 2 1, 2, 3, 1 (1 ) 1 i i i i i i i d m p p p c d
◆Mathias-Copeman ai函数 对于非常精确模拟，或模拟作为一个温度函数的强曲度曲线的蒸气 压性质，Mathias-Copeman函数非常灵活 a,(T)=[1+m,(1-T2)+c2(1-T2)2+c3(1-T2)3 (S-14) 对c20和c3=0的情况，若c1=m,上式简化为标准的SRK公式。如 果温度在亚临界范围，可以使用蒸气压数据回归常量。如果温度在 超临界范围，c2和C3被设置为0。 ◆Schwartzentruber-Renon-Watanasiri a函数 a,(T)=1+m,(1-T2)-(1-T2)(p+p2Tn+p3.T2 (S-15) 极性参数p1p2和p3,与Mathias-Copeman2表达式的参数c类似。如 果极性参数为0，上式简化为SK公式。如果温度处于亚临界范围 ,可以使用蒸气压数据回归常量。上式只用于低于T的系统。对于 高于T系统，使用Boston-Mathias外推法。将方程（S-6)和下列公 式 4=1+%-(pu+P2+D) 2 C=1-
Mathias-Copeman α函数 对于非常精确模拟，或模拟作为一个温度函数的强曲度曲线的蒸气 压性质， Mathias-Copeman函数非常灵活 Schwartzentruber-Renon-Watanasiri α函数 1/2 1/2 2 1/2 3 2 r r 2, r 3, r ( ) [1+ (1 ) (1 ) (1 ) ] αi i i i i i i T m T c T c T 对c2,i=0和c3,i=0的情况，若c1,i=mi，上式简化为标准的SRK公式。如 果温度在亚临界范围，可以使用蒸气压数据回归常量。如果温度在 超临界范围，c2,i和c3,i被设置为0。 1/2 1/2 2 2 r r r 1, 2, 3, r ( ) [1+ (1 ) (1 )( )] αi i i i i i ri i i T m T T p p T p T 极性参数p1,i、p2,i和p3,i与Mathias-Copeman表达式的参数c类似。如 果极性参数为0，上式简化为SRK公式。如果温度处于亚临界范围 ，可以使用蒸气压数据回归常量。上式只用于低于Tc的系统。对于 高于Tc系统，使用Boston-Mathias外推法。将方程（S-6)和下列公 式 (S-14) (S-15) 1, 2, 3, 1 1 ( ) 1 2 i i i i i i i m d p p p c d
,原始的RKS方程和PR方程仅适用于非极性轻烃流体和 H2S、CO2、C0、N2等无机气体。若用于极性流体，则 需要对方程中的吸引项温度函数进行适当修正。 >~1986年，Stryjek和Vera对PR方程的温度函数进行了改进 ，并将此改进的方程命名为PRSV方程。 a=1+[(@)+k(1+T2)0.7-T,)]1-T2)} >,修正后的PRSV方程扩大了原始PR方程的应用范围，可 适用于H,O、HC1、C~C14的脂肪烃、芳烃、酮、醇、 醚、胺、酚、乙腈和乙酸等体系。例如对水不同温度下 饱和蒸气压的计算，若使用PR方程，则平均相对偏差约 为20%，若使用PRSV方程，则平均相对偏差可降至<0.5 %
原始的RKS方程和PR方程仅适用于非极性轻烃流体和 H2S、CO2、CO、N2等无机气体。若用于极性流体，则 需要对方程中的吸引项温度函数α进行适当修正。 1986年，Stryjek和Vera对PR方程的温度函数进行了改进 ，并将此改进的方程命名为PRSV方程。 修正后的PRSV方程扩大了原始PR方程的应用范围，可 适用于H2O、HCl、Cl ～C14的脂肪烃、芳烃、酮、醇、 醚、胺、酚、乙腈和乙酸等体系。例如对水不同温度下 饱和蒸气压的计算，若使用PR方程，则平均相对偏差约 为20％，若使用PRSV方程，则平均相对偏差可降至<0.5 ％。 2 1/ 2 1/ 2 0 1 1 ( ) (1 )(0.7 ) (1 ) k k Tr Tr Tr