电工学↓ 该矢量某一时刻在纵轴上的投影 刚好等于正弦量的瞬时值。 般我们研究的是同频率的正弦量 用相量表示时，它们同以ω速度旋 转相对位置保持不变。因此，在同 一相量图中，以t=0时刻的相量表示 正弦量。 相量的写法为大写字母的上方加一 个 1199 返回
该矢量某一时刻在纵轴上的投影 刚好等于正弦量的瞬时值。 一般我们研究的是同频率的正弦量， 用相量表示时，它们同以ω速度旋 转相对位置保持不变。因此 ，在同 一相量图中，以t＝0时刻的相量表示 正弦量。 相量的写法为大写字母的上方加一 个“.”。 返回
例、用相量图来表示下列正弦量， 电工学↓ u =U sinot V 42=Um sin(ot-120°)V 43=Um sin(0t-240°)V 解： 03 120 120% U, 返回
例、用相量图来表示下列正弦量。 解： 120 ° u1 =Um sinωt V 120° u2 =Um sin（ωt －120°）V u3 =Um sin（ωt －240°）V 返回 U1 U2 U3
电工学↓ 注意 只有正弦量才能用相量表示 ·几个同频率正弦量可以画在同一 相量图上； 任意两个同频率正弦量的和或差 可用平行四边形法则求， 返回
注 意 • 只有正弦量才能用相量表示； • 几个同频率正弦量可以画在同一 相量图上； • 任意两个同频率正弦量的和或差 可用平行四边形法则求。 返回
二、 相量表示法（复数表示） 电工学↓ 我们知道一个相量可以用复数表示 而正弦量又可以用相量表示，因此正 弦量可以用复数表示。 1.复数表示法： A=a+jb 代数式 A=(cosp+jsing)三角式 +1A=rejp指数式 +A=r∠p极坐标式 返回
二、相量表示法（复数表示） 我们知道一个相量可以用复数表示， 而正弦量又可以用相量表示，因此正 弦量可以用复数表示。 1. 复数表示法： a j b r A +1 A=a+jb 代数式 A=r(cosφ +jsinφ)三角式 A=r e jφ 指数式 A=r∠φ 极坐标式 返回 O
电工学↓ 其中了 a=r cosp b=r sino o =arctan(b/a) 2.有关复数的计算 加减运算用代数式，实部与实部， 虚部与虚部分别相加减。 乘除运算用指数式或极坐标式 模相乘或相除，辐角相加或相减。 返回
其中 φ =arctan(b/a) 2 2 r = a + b a=r cosφ b=r sinφ 2. 有关复数的计算 加减运算用代数式, 实部与实部, 虚部与虚部分别相加减。 乘除运算用指数式或极坐标式， 模相乘或相除，辐角相加或相减。 返回