6.3谐振功放的折线近似分析法 6.3.1晶体管特性曲线的理想化及其解析式 由于晶体管特性离散性较大，一般手册不给出其特性 曲线，无法用准确性高的图解法，这里讨论折线近似 法 工作状态 瞄界线 欠压：集电极最大电流在临 界线右方。 过压：集电极电流进入临界 线左方的饱和区 临界：集电极最大电流在临 界线上 临界线方程：
6.3 谐振功放的折线近似分析法 6.3.1 晶体管特性曲线的理想化及其解析式 由于晶体管特性离散性较大，一般手册不给出其特性 曲线，无法用准确性高的图解法，这里讨论折线近似 法 工作状态 欠压：集电极最大电流在临 界线右方。 过压：集电极电流进入临界 线左方的饱和区 临界：集电极最大电流在临 界线上 c cr c 临界线方程： i = g v
ic 静态转移特性： 斜事g △i 实际 8c= 理想 01 △VBve=con Vu i。=g(Vs-Vz)
静态转移特性： B v con c c c v i g = ∆ ∆ = ( ) c c B VBZ i = g v −
6.3.2集电极余弦电流脉冲的分解 ic=gc(VB-VBZ) VB =-VBB +Vbm COS @t 反相 28 Ye =Vec Ta cos wt i=ge(-VpB+Vim cosat-VBz) 当：wt=Bc,ie=0 =ge(-VBB +Vom cosee-VBz)
6.3.2 集电极余弦电流脉冲的分解 ( ) c c B VBZ i = g v − v V V t B = − BB + bm cosω v V V t C = CC − cm cosω 反相 ( cos ) c c BB bm VBZ i = g −V +V ωt − 当： ωt = θ c ,ic = 0 0 ( cos ) c VBB Vbm c VBZ = g − + θ −
cos0。 Vaz +VeR i=gVom (cos ot-cose) 当：ot=0,ie=icmax i。=lomax( ost-cos0.）) 1-cos0。 余弦电流脉冲的分解： π cmn i cosnotdot=iemaa (0) π
bm BZ BB c V V +V cosθ = (cos cos ) c c bm c i = g V ωt − θ max 0, c c 当： ωt = i = i ) 1 cos cos cos ( max c c c c t i i θ ω θ − − = 余弦电流脉冲的分解： cos ( ) 1 cmn c cmax n c I i nωtdωt i α θ π π π = = ∫−
Ico=icmaxo() lc=icmaxa(e) Ion =icmaxan(0) 其中：(0)=(sin0。-0.cos0e)/π(1-cos0e) a,(0)=(0。-cos0.sin0)/π(1-cos0e) a,(0.)=(sinnecos0.-ncosnesin0)/n(n2-1)(1-cos0) π m-5g0-2
( ) c0 cmax 0 c I = i α θ ( ) c1 cmax 1 c I = i α θ ( ) cn cmax n c I = i α θ 其中： α ( ) (sin cos )/ (1 cos ) 0 θ c = θ c −θ c θ c π − θ c ( ) ( cos sin )/ (1 cos ) α1 θ c = θ c − θ c θ c π − θ c (sin cos cos sin )/ ( 1)(1 cos ) 2 ( ) 2 n c nθ c θ c n nθ c θ c n n θ c π α θ = − − − ( ) ( ) 2 1 ( ) 21 01 1 cc c g c α θ α θ η = ξ ⋅ θ = ξ