基本方程组且（一维、稳定、不做功的可逆绝热流动）dcfdAdy一、连续性方程=0AVCf12=0dh+d二、稳定流动能量方程式dvdp=0+k三、过程方程式Vp四、声速方程c=/kpv=,kRT
基本方程组（一维、稳定、不做功的可逆绝热流动） 一、连续性方程 二、稳定流动能量方程式 0 2 2 = + f c dh d 三、过程方程式 + = 0 v dv k p dp 四、声速方程 c = kpv = k Rg T 0 f f dA dv dc A c v + − =
7-2促使流速改变的条件由流体力学的观点可知，要使工质的流速改变可通过以下两种方法达到：1）截面积不变，改变进出口的压差一力学条件：2）固定压差，改变进出口截面面积一几何条件喷管：流速升高的管道；扩压管：流速降低、压力升高的管道
喷管： 流速升高的管道； 扩压管：流速降低、压力升高的管道。 由流体力学的观点可知，要使工质的流速改变， 可通过以下两种方法达到： 1）截面积不变，改变进出口的压差－力学条件； 2）固定压差，改变进出口截面面积－几何条件。 7-2 促使流速改变的条件
一、力学条件联立流动能量方程式和热力学第一定律表达式Cf-Cq=(h-h)+2q=(h, -h)-l. vdp流体动能增加数(Cj-C))--' vdp可得：值上等于技术功2
= − − 2 1 2 1 q (h h ) vdp 2 ( ) 2 1 2 2 1 Cf Cf q h h − = − + − = − 2 1 2 1 2 ( ) 2 1 C C vdp f f －、力学条件 联立流动能量方程式和热力学第一定律表达式： 可得： 流体动能增加数 值上等于技术功
微分式：C,dc, =-vdpCydc.kpvdpdcdpckcp2kMapCf又c=/kpv=/kR.T结论：dc、dp的符号始终相反，即：气体在流动过程中流速增加，则压力下降：如压力升高，则流速必降低
p dp k c kpv c c dc f f f f 2 2 = − 又 c = kpv = k Rg T f f c dc kMa p dp 2 = − 微分式： c dc vdp f f = − 结论： dcf、dp的符号始终相反，即：气体在流动过程 中流速增加，则压力下降；如压力升高，则流速 必降低
二、几何条件dcdpkMapCfdvdcy2Ma二dydpVCf+k0三pV该式揭示了定流动中气体比体积变化率和流速变化率之间的关系：Ma<1时, dv/v<dc/cfMa>1时, dv/v>dcp/cf
Ma<1时，dv/v<dcf /cf Ma>1时，dv/v>dcf /cf f f c dc Ma v dv 2 = 二、几何条件 f f c dc kMa p dp 2 = − + = 0 v dv k p dp 该式揭示了定熵流动中气体比体积变化率和流速 变化率之间的关系：