根据质量守恒定律ACm.A,Cf2ACT=常数ml=qm2=qmViVV2(7-1)对上式两端微分，得：dAdcrdy0(7-2)AVCf以上两式为稳定流动的连续方程式。它描述了流道内的流速、比体积和截面积之间的关系。普遍适用于稳定流动过程
根据质量守恒定律： 对上式两端微分，得： 以上两式为稳定流动的连续方程式。它描述 了流道内的流速、比体积和截面积之间的关系。 普遍适用于稳定流动过程。 = = = = = = = 常数 v A c v A c v Ac q q q f f f m m m 2 2 2 1 1 1 1 2 （7-1） + − = 0 v dv c dc A dA f f （7-2）
结论：1）对于不可压流体（dv=0），如液体等，流体速度的改变取决于截面的改变，截面积A与流速c成反比：2）对于气体等可压流，流速的变化取决于截面和比体积的综合变化
1）对于不可压流体（dv = 0），如液体等，流 体速度的改变取决于截面的改变，截面积A与 流速cf成反比； 2）对于气体等可压流，流速的变化取决于截面 和比体积的综合变化。 结论：
稳定流动能量方程式由流动能量方程2-cq=(h,-h)++g(z2 -z)+W2-212绝热，则：不计位能，无轴功，2CiCf2=常数h,+22喷管内流动的能量变化基本微分上式：关系式。dh+d2
二、稳定流动能量方程式 由流动能量方程： 不计位能，无轴功，绝热，则： 微分上式： i f f g z z w c c q h h + − + − = − + ( ) 2 ( ) 2 1 2 1 2 2 2 1 + = + = 常数 2 2 2 1 1 2 2 2 f f c h c h 0 2 2 = + f c dh d 喷管内流动的 能量变化基本 关系式。 2-21
结论：1）气体动能的增加等于气流的降2）任一截面上工质的烩与其动能之和保持定值把两者之和定义为一个参数：总烩或滞止烩h221Cf2f1h+-ho=hz++222
1）气体动能的增加等于气流的焓降 2）任一截面上工质的焓与其动能之和保持定值， 把两者之和定义为一个参数：总焓或滞止焓h0 2 2 2 2 2 1 1 2 2 0 2 f f f c h c h c h = h + = + = + 结论：
绝热滞止过程：气体在绝热流动过程中，因受到某种阻碍流速降为零的过程。在绝热滞止时的温度和压力称为滞止温度T和滞止压力po。若过程为定炳滞止过程CCC,To=c,T+TC.Tn222h0hapT.=T +h2Cpkk-究=]Po =psC
气体在绝热流动过程中，因受到某种阻碍流速 降为零的过程。 在绝热滞止时的温度和压力称为滞止温度T0和 滞止压力p0。若过程为定熵滞止过程： 绝热滞止过程： 2 2 2 2 2 2 2 2 1 0 1 f p f p f p p c c T c c T c c T = c T + = + = + p f c c T T 2 2 0 = + 1 0 0 − = k k T T p p