因为节流是个等焓过程， dh=d(u+Pv)=d(ux +up+Pv)=0 式中，山为内动能，它仅是温度的函数，节流后温度升高、降低、不变取决于它： u。为内位能，它随气体比容的增大而增大。 duk=-du。-d(PD) 气体节流时压力降低，比容增大，un增大，，>0； 对于实际气体，P。值的变化无常，可能增大、不变或减 少，取决于气体节流时的状态参数。由上式可知， 当dPv)>=0时，d,<0,气体节流后温度降低： 当dPw)<0时，若dPo)的绝对值小于，节流后气体温 度降低，若dPw)的绝对值大于，则节流后温度反而升高。 当，=一d(Pw)时，表明内位能的增量正好等于(Pw)值的 落差，此时，=0，节流后气体温度保持不变，这样的温度 称为转化温度
转化温度与转化曲线 若真实气体符合范德瓦尔状态方程，则通过分析 可得到气体节流的转化温度与转化曲线。 ● 范德瓦尔状态方程： (P+(0-B)=RT () (2a/RT)1-b/w)2-b 〉 Cp1-(2a/wRT)1-b/v)2]
转化温度与转化曲线 • 若真实气体符合范德瓦尔状态方程，则通过分析 可得到气体节流的转化温度与转化曲线。 • 范德瓦尔状态方程： 2 2 (2 / )(1 / ) [1 (2 / )(1 / ) ] JT p a RT b b C a RT b
当比容v大时，可简化为 该式表明，当T<2a/bR,uJT为正；当T>2a/bR,JT为负 (2a/RT)1-b/w)2-b 由r= C[1-(2a/vRT)1-b/w)2] 当(2a/RT)(1-b/D)2=b时，wT=0,从而可得转化温度T: 2a Ti= 3RbT *02、 8RbTi =0 范德瓦尔状态方程 a 3b2 T= 2a 9Rb 2±1-aP]
当比容v 大时，可简化为 1 2 JT ( ) P a b C RT 2 2 (2 / )(1 / ) [1 (2 / )(1 / ) ] JT p a RT b b C a RT b 由 范德瓦尔状态方程