带传动 普通带传动的计算基础 带传动中的作用力 带的应力 弹性滑动和打滑
带传动 普通带传动的计算基础 • 带传动中的作用力 • 带的应力 • 弹性滑动和打滑
带传动 带传动中的作用力 带传动带呈环形,并以一定的初拉力(套 在一对带轮上(带传动图17-6a),使带和带轮相 互压紧。 带在工作前其两边拉力均为(图17-6a),称 为初拉力 工作时茁吁要克服工作阻力,带在绕上主动 轮的—边被进一步拉紧,其拉力大到F称为 紧边拉力;带的另一边被放松,其拉力由/减小到 称为松边拉力(图17-6b)。 带的两边拉力之差,称为带传动的有效拉力F 即:F=FF2 (17-1)
带传动 带传动中的作用力： 带传动带呈环形，并以一定的初拉力（ ）套 在一对带轮上（带传动图17-6a），使带和带轮相 互压紧。 带在工作前 其两边拉力均为 （图17-6a）， 称 为初拉力。 工作时 由于要克服工作阻力，带在绕上主动 轮的一边被进一步拉紧，其拉力 大到 ， 称为 紧边拉力；带的另一边被放松，其拉力由 减小到 ， 称为松边拉力（图17-6b）。 带的两边拉力之差，称为带传动的有效拉力F， 即： F＝ － (17-1)F0 F1 F1 F0 F0 F0 F0 F2 F2 F1 F2 F0
带传动 17-6
带传动 17-6
带传动 有效拉力卢带传动传递的功率「带速v关系为:P Fv (17-2) 该式说明,带速一定时,有效拉力越大,则带传动传递 的功率也越大,即带传动的工作能力越强。 带的有效拉力等于带轮接触弧上摩擦力的总和。在一定 条件下,摩擦力有一极限值,当需要传递的有效拉力超过该 值时,带就会在轮面上打滑。打滑是带传动的主要失效形式 带工作时松紧边拉力不等,但总长度不变,故紧边增加 的长度与松边减少的长度相等,假设带的材料服从胡克定 律,则紧边增加的拉力与松边减少的拉力相等。 即:F1-0=F0-F2
带传动 有效拉力F与带传动传递的功率P及带速v的关系为： P ＝Fv （17-2） 该式说明，带速一定时，有效拉力越大，则带传动传递 的功率也越大，即带传动的工作能力越强。 带的有效拉力等于带轮接触弧上摩擦力的总和。在一定 条件下，摩擦力有一极限值，当需要传递的有效拉力超过该 值时，带就会在轮面上打滑。打滑是带传动的主要失效形式 之一。 带工作时松紧边拉力不等，但总长度不变，故紧边增加 的长度与松边减少的长度相等，假设带的材料服从胡克定 律，则紧边增加的拉力与松边减少的拉力相等。 即： F1 − F0 = F0 − F2
带传动 或F1+F2=2F0 (17-3) 凡和尸2的关系可用下式表示 (17-4) 1 zza 式中,α为包角,即带与带轮接触弧所对应的中 心角;e为自然对数的底 若带速v<10m/s,则通常可忽略离心力qV2,此时 上式简化为F1/F2=eμa,即为著名的欧拉公式
带传动 或 (17-3) F1 和F2的关系可用下式表示： (17-4) 式中，为包角，即带与带轮接触弧所对应的中 心角；e为自然对数的底。 若带速v<10m/s，则通常可忽略离心力qv2，此时 上式简化为F1/F2＝e，即为著名的欧拉公式。 F1 + F2 = 2F0 e F qv F qv = − − 2 2 2 1