(3)定熵过程方程式 可逆绝热过程方程式 适用条件: ◆理想气体 微分 ◆定比热 k ◆可逆 vdp+pkv dv=0 变比热时k取 两边同除以p得:过程范围内的平均值 +k==0 对于水蒸气在可逆绝热过程中状态参数的 变化,可通过水蒸气的h-s图或水蒸气表查得
+ = 0 v dv k p dp 可逆绝热过程方程式 适用条件: ◆理想气体 ◆定比热 ◆可逆 微分 变比热时k取 两边同除以 得： 过程范围内的平均值 k k k pv v dp pkv dv 0 1 + = − (3) 定熵过程方程式
3、音速与马赫数 (1)音速 音速是微弱扰动在连续介质中所产生的压力波 传播的速度。 在气体介质中,压力波的传播过程可作定熵过程处理 拉普拉斯音速方程为: 下角码s表示定熵过程。 並 dp 定熵过程 dp., dv tk 0 a=√pv=√RT 适用于:理想气体定熵流动只随绝对温度而变
音速是微弱扰动在连续介质中所产生的压力波 传播的速度。 在气体介质中，压力波的传播过程可作定熵过程处理 (1) 音速 + = 0 v dv k p dp 拉普拉斯音速方程为: 定熵过程 适用于：理想气体定熵流动 只随绝对温度而变 3、 音速与马赫数
(2)马赫数 定义式M 气体流速 当地音速 M>1超音速 supersonic velocity 种音速 M=1临界音速 sonic veloci M<1亚音速 subsonic velocity 当20c时,空气中声音的传播速度为a=√14×287×293=343m/s。 在10000m高 空中,空气温度t=-50℃,则音速a=√14×287×223=299m/s
(2) 马赫数 a c M = 气体流速 当地音速 定义式 M>1 超音速 M=1 临界音速 M<1 亚音速 三种音速 subsonic velocity sonic velocity supersonic velocity 当地音速：在某状态（p,v,T）下的音速. 在10000m高
§9.2定熵流动的基本特性 1、气体流速变化与状态参数间的关系 2、管道截面变化的规律 vap (M2-1) 啧管和扩压管流速变化与截面变化的关系 表9-1 管流动状态 渐缩渐扩扩喷管M<1转M>1 M>1 渐缩渐扩扩压管M>1转M<1 管道种类 <0 >0 M=1 dc>0 M < 喷管 “ Pi> p Pi >p2 P2 <p M=1 M< y0|}2y M 扩压管 dc<o pI <P Pi< p p2> pi
§9.2 定熵流动的基本特性 1、气体流速变化与状态参数间的关系 cdc = −vdp 2、管道截面变化的规律
§9.2定熵流动的基本特性小结 气体流速变化与状态参数间的关系 对定熵过程,dh=vdp(c=ah-wp) 绝热稳定流动 能量方程: C dh cac=-vap 喷管中的 可见气体在管道内作定熵流动时: 流动特性 导致 dc>0 dp<o p 导致 扩压管中 dc <o p>0 的流动特性
cdc = −vdp dc>0 dp<0 导致 dc < 0 dp > 0 导致 喷管中的 流动特性 扩压管中 的流动特性 1、气体流速变化与状态参数间的关系 dh c d = − 2 2 §9.2 定熵流动的基本特性小结 (q = dh − vdp) 绝热稳定流动 能量方程： 可见气体在管道内作定熵流动时：