武汉理工大学Wuhan University of Technology2.混合颗粒的平均直径及形状系数破碎成的碎块形状不规则，大小也不均匀d为算术平均直径d, = ≥xd;(5-8)i=1d一两相邻筛孔净宽乘积的平方根；x;为直径d,颗粒的质量分数。-调和平均直径为：(5-9)在固定床及流化床的流体力学中，用调和平均直径较为符合实验数据。大小不等形状各异的混合颗粒——Φ由固定床△P计算。2025/8/3021厚德博学追求卓越
2025/8/30 破碎成的碎块——形状不规则，大小也不均匀 算术平均直径 为 (5-8) di—两相邻筛孔净宽乘积的平方根；xi为直径di颗粒 的质量分数。 调和平均直径为： (5-9) 在固定床及流化床的流体力学中，用调和平均 直径较为符合实验数据。大小不等形状各异的混合 颗粒—— 由固定床△P计算。 2.混合颗粒的平均直径及形状系数 p d = = n i 1 dp xi di = = n i 1 i i p d x d 1 s 21
武汉理工大学WuhanUniversityofTechnology3.固定床的当量直径床层中颗粒的比表面积（不计入接触而减少的表面积) ： S。=(1-)S,/V,=6(1-)/d,(5-10)水力半径：有效截面积床层的空隙体积6RHSe润湿周边总的润湿面积固定床的当量直径4g28d4RS.31-8(5-11)床层由中空颗粒，如单孔环柱体，多通孔环柱体等组成时，不能使用式（5-11）。2025/8/3027厚德博学追求卓越
2025/8/30 床层中颗粒的比表面积（不计入接触而减少的 表面积）： (5-10) 水力半径： 固定床的当量直径： (5-11) 床层由中空颗粒，如单孔环柱体，多通孔环柱 体等组成时，不能使用式（5-11）。 3. 固定床的当量直径 ( ) ( ) Se S p Vp ds = 1−ε = 6 1−ε e H S R ＝ 总的润湿面积 床层的空隙体积 ＝ 润湿周边 有效截面积 = s e e H d S d R − = = = 3 1 4 2 4 22
武汉理工大学Wuhan University of Technology4.固定床的空隙率及径向流速分布颗粒物料层中颗粒间自由体积与整个床层体积之比与下列因素有关：颗粒形状，颗粒的粒度分布，充填方式，dp/d之比（壁效应），d,为床层直径。232025/8/30厚德博学追求卓越
2025/8/30 与下列因素有关：颗粒形状，颗粒的粒度分布， 充填方式，dP /dt之比（壁效应），dt为床层直径。 4.固定床的空隙率及径向流速分布 23 颗粒物料层中颗粒间自由体积与整个床层体积之比
武汉理工大学WuhanUniversityof Technology二、单相流体在固定床颗粒层中的流动及压力降1.流动特性固定床中，流体在颗粒物料组成的孔道中流动，孔道相互交错联通、弯曲，各孔道的几何形状相差甚大，孔截面积也很不规则且不相等。流体在固定床中流动时，旋涡的数自比空管多，由滞留转入流是一个逐渐过渡的过程。242025/8/30厚德博学追求卓越
2025/8/30 固定床中，流体在颗粒物料组成的孔道中流 动，孔道相互交错联通、弯曲，各孔道的几何形 状相差甚大，孔截面积也很不规则且不相等。流 体在固定床中流动时，旋涡的数目比空管多，由 滞留转入湍流是一个逐渐过渡的过程。 二、单相流体在固定床颗粒层中的流动及压力降 1. 流动特性 24
武汉理工大学Wuhan University of Technology2.单相流体通过固定床颗粒层的压力降单相流体通过固定床时要产生压力损失，主要来自颗粒的黏滞电力，即流体与颗粒表面间的摩擦，流体流动过程中孔道截面积突然扩大和收缩，及流体对颗粒的撞击及流体的再分布。低流速时，压力降主要是由于表面摩擦而产生，高流速及薄床层中流动时，扩大、收缩则起着主要作用。如果容器直径与颗粒直径之比值较小，还应计入壁效应对压力降的影响。252025/8/30厚德博学追求卓越
2025/8/30 单相流体通过固定床时要产生压力损失，主 要来自颗粒的黏滞曳力，即流体与颗粒表面间的 摩擦，流体流动过程中孔道截面积突然扩大和收 缩，及流体对颗粒的撞击及流体的再分布。 低流速时，压力降主要是由于表面摩擦而产 生，高流速及薄床层中流动时，扩大、收缩则起 着主要作用。如果容器直径与颗粒直径之比值较 小，还应计入壁效应对压力降的影响。 2. 单相流体通过固定床颗粒层的压力降 25