24第四节液体及玻璃(非晶态)的 粘滞流动 晶体中塑性流动强烈地决定于结晶学,即具有一定的滑 移系统,与此相比较,液体和玻璃的粘滞形变完全是各 向同性的,只决定于作用应力。 A
2.4 第四节 液体及玻璃（非晶态）的 粘 滞 流 动 F A x v1 v2 晶体中塑性流动强烈地决定于结晶学，即具有一定的滑 移系统，与此相比较，液体和玻璃的粘滞形变完全是各 向同性的，只决定于作用应力
流动度φ度的倒数1/。 粘度在宽广范围内变动。 例如 室温下,水和液态金属粘度为001泊数量级。 液线温度下钠钙硅酸盐玻璃,其值约1000泊; 在退火范围的玻璃约为1014泊
流动度------粘度的倒数1/。 粘度在宽广范围内变动。 例如： 室温下，水和液态金属粘度为0.01泊数量级。 液线温度下钠钙硅酸盐玻璃，其值约1000泊； 在退火范围的玻璃约为1014泊
24.1流动模型 1.绝对速率理论 绝对速率模型 把粘滞流动看成是受高能量过渡状态控制的一种 速率过程。 绝对速率理论的含义: 液体分子从开始的平衡位置过渡到另一平衡状态。 越过能垒进行传输,该能垒受到作用应力的影响 发生偏移
绝对速率模型： 把粘滞流动看成是受高能量过渡状态控制的一种 速率过程。 绝对速率理论的含义： 液体分子从开始的平衡位置过渡到另一平衡状态。 越过能垒进行传输，该能垒受到作用应力的影响 发生偏移。 1. 绝对速率理论 2.4.1 流动模型
势能 流动方向 E AE 么E 入/2 液体流动模型与势能曲线 根据绝对速度理论,流动速度为: △u=2^y0exp(-E/kT)sin(τ^123/2kT) 根据牛顿液体定律:τ=ηdvdx=η△uλ1
液体流动模型与势能曲线 1 2 3 E E E /2 势 能 流动方向 根据绝对速度理论，流动速度为： u=2 0exp(-E/kT)sin( 1 2 3 /2kT) 根据牛顿液体定律：= dv/dx= u/ 1
得:n=λ1/△u=A1/2xexp(-E/ KT)sin(τA123/2kT) 假定:=1=A2=~3 AI: n==t exp(e/kr)/(2 Yo sin(t vo/2kT)I 当外应力很小,气体分子体积很小,τV0<kT A: n= kt/Yo Vo exp(e/kr)=no exp(E/kT) 说明:在外应力很小时,粘度与应力无关,应力较 大时,粘度随温度提高而剧烈的下降
得：=1 /u=1 /[20exp(-E/kT)sin(1 23 /2kT)] 假定： =1 = 2 = 3 则： = = exp(E/kT) /[2 0 sin( V0 /2kT)] 当外应力很小，气体分子体积很小， V0kT 得： = kT/ 0V0 exp(E/kT)= 0 exp(E/kT) 说明：在外应力很小时，粘度与应力无关，应力较 大时，粘度随温度提高而剧烈的下降