所以，线圈中感应电动势 dΦ d+l 8= @ dt 2元 l cosor In d 可见，ε也是随时间作周期性变化的，ε>0表示矩形 线圈中感应电动势沿顺时针方向，ε<0表示它沿逆 时针方向 首页上页下页退出
首 页 上 页 下 页 退 出 11 所以，线圈中感应电动势 可见，ε也是随时间作周期性变化的，ε＞0表示矩形 线圈中感应电动势沿顺时针方向，ε＜0表示它沿逆 时针方向. 0 1 2 0 cos ln 2 d l d l I t dt d + = − = −
§10-2动生电动势与感生电动势 *感应电动势的非静电力实质？ .8= d(4m)_d(B.S) dt dt 6A的 研究表明对应于磁通变化的两种方式，其产生电 动势的非静电力的实质是不同的。 首页上页下页退出
首 页 上 页 下 页 退 出 12 §10-2 动生电动势与感生电动势 感应电动势的非静电力实质？ 研究表明对应于磁通变化的两种方式，其产生电 动势的非静电力的实质是不同的。 ( ) ( ) ( ) d m d B S dB dS S B dt dt dt dt ＝－ = − = − +
一是磁场不变，回路的一部分相对磁场运动或回 路面积发生变化致使回路中磁通量变化而产生的感 应电动势，谓之动生电动势。 另一种情况是回路面积不变，因磁场变化使回路 中磁通量变化而产生的感应电动势，谓之感生电动势。 首页上页下页退出
首 页 上 页 下 页 退 出 13 一是磁场不变,回路的一部分相对磁场运动或回 路面积发生变化致使回路中磁通量变化而产生的感 应电动势，谓之动生电动势。 另一种情况是回路面积不变,因磁场变化使回路 中磁通量变化而产生的感应电动势,谓之感生电动势
10.2.1动生电动势 动生电动势的产生，可以用洛仑兹力来解释。 如图10.4所示，长为的导体棒与导轨所构成的矩 形回路abcd平放在纸面内，均匀磁场B垂直向里. 当导体ab以速度沿导轨向右滑动时，导体棒内的 自由电子也以速度随之向右运动.电子受到的洛仑 兹力为 C×××× f=(-e)币×B ×B× f的方向从b指向a. d×× 图10.4动生电动势 4 首页上页下页退出
首 页 上 页 下 页 退 出 14 10.2.1 动生电动势 动生电动势的产生，可以用洛仑兹力来解释. 如图10.4所示，长为l的导体棒与导轨所构成的矩 形回路abcd平放在纸面内，均匀磁场B垂直向里. 当导体ab以速度v沿导轨向右滑动时，导体棒内的 自由电子也以速度v随之向右运动.电子受到的洛仑 兹力为 f e v B = − ( ) 图10.4 动生电动势 f的方向从b指向a
在洛仑兹力作用下，自由电子有向下的定向漂 移运动.如果导轨是导体，在回路中将产生沿abcd方 向的电流；如果导轨是绝缘体，则洛仑兹力将使自 由电子在a端积累，使端带负电而b端带正电.在b 棒上产生自上而下的静电场静电场对电子的作用力 从指向b,与电子所受洛仑兹力方向相反当静电力 与洛仑兹力达到平衡时，b间的电势差达到稳定值， b端电势比端电势高. 由此可见，这段运动导体棒相当于一个电源， 它的非静电力就是洛仑滋力. 首页上页下页退出
首 页 上 页 下 页 退 出 15 在洛仑兹力作用下，自由电子有向下的定向漂 移运动.如果导轨是导体，在回路中将产生沿abcd方 向的电流；如果导轨是绝缘体，则洛仑兹力将使自 由电子在a端积累，使a端带负电而b端带正电.在ab 棒上产生自上而下的静电场.静电场对电子的作用力 从a指向b，与电子所受洛仑兹力方向相反.当静电力 与洛仑兹力达到平衡时，ab间的电势差达到稳定值， b端电势比a端电势高. 由此可见，这段运动导体棒相当于一个电源， 它的非静电力就是洛仑兹力