某一间隙离子由于热运动，越过位势垒。根据玻 尔兹曼统计规律，单位时间沿某一方向跃迁的次数为： P-&ewn-w） V。—间隙离子在半稳定位置上振动的频率。 无外加电场时，间隙离子在晶体中各方向的迁移次数 都相同，宏观上无电荷定向运动，故介质中无电导现 象
➢ 无外加电场时，间隙离子在晶体中各方向的迁移次数 都相同，宏观上无电荷定向运动，故介质中无电导现 象。 某一间隙离子由于热运动, 越过位势垒。根据玻 尔兹曼统计规律，单位时间沿某一方向跃迁的次数为： ( U kT ) v P 0 0 exp 6 = − v0——间隙离子在半稳定位置上振动的频率
加上电场后，由于电场力作用，晶体中间隙离子势垒 不再对称。对于正离子顺电场方向“迁移”容易，反 电场方向迁移困难。 -qES 位置x (a) (b) 图6.20间隙离子的势垒变化 (a)无电场；(b)施加外电场E
➢ 加上电场后，由于电场力作用，晶体中间隙离子势垒 不再对称。对于正离子顺电场方向“迁移”容易，反 电场方向迁移困难
设电场E在δ/2距离上造成的位势差 △U=F.δ/2=qE.δ/2 则顺电场方向和逆电场方向填隙离子单位时间内 跃迁次数分别为： R=2epL-U,-△U/I] P:=expl-(U.+AU)/AT]
则顺电场方向和逆电场方向填隙离子单位时间内 跃迁次数分别为： 设电场 E 在 2 距离上造成的位势差 U = F 2 = qE 2 ( ) P (U U ) kT P U U kT = − + = − − 0 0 0 0 exp 6 exp 6 逆 顺
则单位时间内每一间隙离子沿电场方向的剩余跃 迁速度为： △P=P-P远 =。expl-U,-AU/kI]-expl-(U,+△U)/a7]} =2exp(-U,/KT)exp(+AUyk7)-exp(-△U/k7】 每跃迁一次距离为δ，迁移速度为y y=△P.8 答m(-./)儿ep(ayk7）-cp-w7】
则单位时间内每一间隙离子沿电场方向的剩余跃 迁速度为： P ( ) ( ) ( U kT ) ( U kT ) ( U kT ) U U kT U U kT P P = − + − − = − − − − + = − exp exp exp 6 exp exp 6 0 0 0 0 0 顺 逆 每跃迁一次距离为δ，迁移速度为v ( ) ( ) ( ) 0 0 exp exp exp 6 v P U kT U kT U kT = = − − −
当电场强度不大时，△U<<kT, △U e=1+kT 晋)世. △U 1 2 31 kT 同样： △U e kT △UU T gg脚日
当电场强度不大时， U kT， kT kT U U kT U kT U e kT U + + + + = + 1 1! 2! 3! 1 2 3 同样： kT U e kT U = − − 1 E kT U kT q v = − 0 0 exp 6