在导线内部产生静电场E F 方向a-b B 电子受的静电力 F=-eE 平衡时F=-f b 此时电荷积累停止,ab两端形成稳定的电势差。 洛仑兹力是产生动生电动势的根本原因
电子受的静电力 Fe eE 平衡时 F f e 此时电荷积累停止，ab两端形成稳定的电势差。 洛仑兹力是产生动生电动势的根本原因. 方向ab 在导线内部产生静电场 E + + + + + + + + + + + + B v a b + + + + + + + + + f Fe
动生电动势的公式 非静电力f=-e(xB) 定义E为非静电场强E=f=xB 由电动势定义61=「Ed 运动导线mb产生的动生电动势为 TEK d=S(VXB).d
由电动势定义 E dl i k v B e f Ek 运动导线ab产生的动生电动势为 a b i k E dl ( v B ) dl 动生电动势的公式 f e(v B) 非静电力 Ek 定义 为非静电场强
一般情况 导线是曲线,磁场为非均匀场 导线上各长度元d上的速度ν、B各不相同 dl上的动生电动势 dE:=(vxB). dl 整个导线L上的动生电动势 E;=de;=L(vx B)d
一般情况 dl 上的动生电动势 d v B dl i ( ) 整个导线L上的动生电动势 L i i d (v B) dl 导线是曲线 , 磁场为非均匀场。 导线上各长度元 dl上的速度 v 、 各不相同 B
平动 均匀磁场 分类 转动 计算动生电动势 均匀磁场 d④ 方法 G=(xB).d
dt d i m ba i v B dl ( ) 均匀磁场 非均匀磁场 计算动生电动势 分 类方 法 平动转动
均勺磁场平动 例已知:v,B,a,L求:日 解:d=(ν×B)·ll vB sin g0 d cos (90-a) vxB By sin a dl d l 8=By sina d ByL sin a B
例 已知: v ,B , , L 求: d ( v B ) dl vB sin dl cos( ) 0 0 90 90 Bv sin dl Bv sin dl BvL sin + + + + + + + + + + + + + L B v dl v B 均匀磁场 平动 解：