三层水平个质的反射波时距团线 我们可以计算沿着从不同入射角α入射到第 一个界面R1,然后再透射到R2界面反射回地面的 各条射线路程。计算地震波传播的总时间t,以及 相应的接收点离开激发点距离x。当计算出一系 列(t、x)值后,就可具体画出R2界面反射波时距 曲线
二、三层水平介质的反射波时距曲线 我们可以计算沿着从不同入射角α入射到第 一个界面R1，然后再透射到R2界面反射回地面的 各条射线路程。计算地震波传播的总时间t，以及 相应的接收点离开激发点距离x。当计算出一系 列(t、x)值后，就可具体画出R2界面反射波时距 曲线
三层水平个质的反射波的距团线 下面找出计算(t,x)的公式。波从震源O出发,透过 界面R1,其传播方向必然满足透射定律,即 sin a 式中是波在R1界面上的入射角,β是波在R2界面上的入 射角,P是这条射线的射线参数。 然后这条射线在B点反射。由于界面水平,反射路 程与入射路程是对称的。接收点C到激发点距离ⅹ和 波的旅行时t为: x=2(htga+h,tgB) OA AB t=2=+ cosa.V1 coSB·V2
二、三层水平介质的反射波时距曲线 2 2 1 1 1 2 1 2 cos cos 2 2 2( ) V h V h V AB V OA t x htg h tg 下面找出计算（t，x）的公式。波从震源O出发，透过 界面R1，其传播方向必然满足透射定律，即： P V V 1 2 sin sin 然后这条射线在B点反射。由于界面水平，反射路 程与入射路程是对称的。接收点C到激发点距离x和 波的旅行时t为： 式中α是波在R1界面上的入射角，β是波在R2界面上的入 射角，P是这条射线的射线参数
三层水平介质的反射波时距曲线 有了下面两个式子就可以计算R2界面的反射波 时距曲线。例如,取第一条射线a=α1,可计算出 组(tl,x1);取第二条射线α=a2,可计算出一组(t2, x2);等等。把许多组(t,x)值标出来,就得到R2界 面的反射波时距曲线。 sina sin B P (1-4-1) x= 2(htga+ h tgB) OA AB coS al Co oS B 理论上可以证明,在这种三层介质情况下,R2界面的 反射波时距曲线方程,只能用方程组(1-42)和(1-4-3) 来表示,而不能表示成为t与x的显函数关系
二、三层水平介质的反射波时距曲线 有了下面两个式子就可以计算R2界面的反射波 时距曲线。例如，取第一条射线α=α1，可计算出一 组(t1，x1)；取第二条射线α=α2，可计算出一组(t2， x2)；等等。把许多组(t，x)值标出来，就得到R2界 面的反射波时距曲线。 (1- 4 - 3) cos cos 2 2 2( ) (1- 4 - 2) (1 4 1) sin sin 2 2 1 1 1 2 1 2 1 2 V h V h V AB V OA t x h tg h tg P V V 理论上可以证明，在这种三层介质情况下，R2界面的 反射波时距曲线方程，只能用方程组(1-4-2)和(1-4-3) 来表示，而不能表示成为t与x的显函数关系
二、三层水平个质的反射波时距曲线 由于a和β之间有由(1-4-1)式所表示的关系,所 以(1-4-2)、(1-4-3)式还可以由反射和透射定律进 步化为以射线参数P表示的参数方程: h,iP h212P 1 Va P ViP 上式不能进一步化成某种标准的二次曲线方 程,如双曲线方程。这种情况,正常时差就不好 计算,动校正也比较麻烦。想解反问题,由观测 到的资料估算地下界面的埋藏深度也很困难
二、三层水平介质的反射波时距曲线 2 2 2 2 2 2 2 2 2 1 2 2 2 2 2 2 2 1 1 1 1 1 , 2 1 1 2 V V P h V V P h t V P h V P V P h V P x 上式不能进一步化成某种标准的二次曲线方 程，如双曲线方程。这种情况，正常时差就不好 计算，动校正也比较麻烦。想解反问题，由观测 到的资料估算地下界面的埋藏深度也很困难。 由于α和β之间有由(1-4-1)式所表示的关系，所 以(1-4-2)、(1-4-3)式还可以由反射和透射定律进一 步化为以射线参数P表示的参数方程：
平均速度概念的引入
三、平均速度概念的引入