量子电子论的模型表明,只有位于最高能级 为数不多的电子能够为外加场所加速从而具有 附加速度〔或能量)。由此可见 第一,回应当比总的电子平均速度大得多; 第二,因为金属熔点以下费米分布随温度变化 很小,即实际上不取决于温度。 可见,电导率口(或电阻率)与温度的关系 决定于Z的改变。这是因为所有其他量皆与温 度无关
量子电子论的模型表明，只有位于最高能级 为数不多的电子能够为外加场所加速从而具有 附加速度(或能量)。由此可见： 第一， 应当比总的电子平均速度大得多； 第二，因为金属熔点以下费米分布随温度变化 很小，即 实际上不取决于温度。 可见，电导率 (或电阻率 )与温度的关系 决定于 的改变。这是因为所有其他量皆与温 度无关。 v v l
量子力学可以证明,当电子波在绝对零度下通 过一个完整的晶体点阵时,将不受到散射而无 阻碍地传播,这时电阻率=0,而团和团 应为无穷大。只有在晶体点阵的完整性遭到 坏的地方电子波才受到散射,因而产生电阻。 由温度引起点阵离子的振动、点缺陷和位错的 存在都会使理想晶体的周期性遭到破坏,从而 产生各自的附加电阻
量子力学可以证明，当电子波在绝对零度下通 过一个完整的晶体点阵时，将不受到散射而无 阻碍地传播，这时电阻率 ＝0，而 和 应为无穷大。只有在晶体点阵的完整性遭到破 坏的地方电子波才受到散射，因而产生电阻。 由温度引起点阵离子的振动、点缺陷和位错的 存在都会使理想晶体的周期性遭到破坏，从而 产生各自的附加电阻。
如果用电阻率表示晶体点阵完整性破坏 的程度,可写成 2 v 有效 令=凹称为散射系数,则变为 2 nny 1已 有效 式中回应理解为在费米面附近实际参加导电电 子的平均速度
n e l 2mv 1 2 = • 有效 令 1/l = , 称为散射系数，则变为 2 2 n e mv 有效 = 式中 应理解为在费米面附近实际参加导电电 子的平均速度。 v 如果用电阻率 表示晶体点阵完整性破坏 的程度，可写成
若电子波的散射系数与绝对温度成正比,则金 属电阻率也与温度成正比,这是因为导电电子的 数目和速度都与温度无关的缘故。 2 2 有效 e
若电子波的散射系数 与绝对温度成正比，则金 属电阻率也与温度成正比，这是因为导电电子的 数目和速度都与温度无关的缘故。 2 2 n e mv 有效 =
马基申定则 上面所讨论的都是不合杂质又无缺陷的纯金 属理想晶体。实际上金属与合金中不但含有 杂质和合金元素,而且还存在晶体缺陷。传 导电子的散射发生在电子一声子、电子一杂 质原子以及与其他晶体点阵静态缺陷碰撞的 时候。在铁磁体和反铁磁体中还要发生磁振 子的附加碰撞
上面所讨论的都是不合杂质又无缺陷的纯金 属理想晶体。实际上金属与合金中不但含有 杂质和合金元素，而且还存在晶体缺陷。传 导电子的散射发生在电子—声子、电子—杂 质原子以及与其他晶体点阵静态缺陷碰撞的 时候。在铁磁体和反铁磁体中还要发生磁振 子的附加碰撞。 马基申定则