能透过P,的光矢量的振幅为： 42=A cos0 光强为： I2=11cos20 A2 O:P1和P2透振方向夹角 马吕斯定律(1809】 =0.1s1=。 lo-z 1,=0→消光
P2 A1 能透过P2的光矢量的振幅为： A2 = A1 cos A2 2 A' 光强为： 2 2 1 I = I cos 马吕斯定律（1809） 0 , 2 max 1 = ，I = I = I 0 2 = ，I 2 = → 消光 : P1和P2透振方向夹角
例1：用两偏振片平行放置作为起偏器和检偏器。在 它们的偏振化方向成30角时，观测一光源，又在成 60°角时，观察同一位置处的另一光源，两次所得的 光强度相等。求两光源照到起偏器上光强之比。 解：令I1和I2分别为两光源照到起偏器上的光强。 透过起偏器后，光的强度分别为I1/2和I2/2。 按照马吕斯定律，透过检偏器后光的强度为 I1=3I1c0s230 I3=12c0s260 但按题意 1=2即I1c0s230°=12c0s260 所以： =0= c0s230 4
例1: 用两偏振片平行放置作为起偏器和检偏器。在 它们的偏振化方向成300角时，观测一光源，又在成 600角时，观察同一位置处的另一光源，两次所得的 光强度相等。求两光源照到起偏器上光强之比。 解 : 令I1和I2分别为两光源照到起偏器上的光强。 透过起偏器后，光的强度分别为I1/2和I2 /2。 按照马吕斯定律，透过检偏器后光的强度为 cos 60 2 2 2 1 2 I = I 所以: cos 30 2 2 1 1 1 I = I 但按题意 1 2 I = I cos 30 cos 60 2 2 2 1 即 I = I 3 1 cos 3 0 cos 6 0 4 3 4 1 2 2 2 1 = = = I I
二.反射光的偏振态 由菲涅耳公式：自然光入射 1= sin(i -i2) A,1 sin(i +i2) An tg(i-i2)A cos(i+iz) Ap g(1+i2)A1c0s(i1-i2) i,=0、90°除外
二. 反射光的偏振态 由菲涅耳公式：自然光入射 ( ) ( ) 1 2 1 2 1 1 tg i i tg i i A A p p + − = ( ) ( ) 1 2 1 2 1 1 sin i i sin i i A A s s + − = − ( ) ( ) 1 2 1 2 1 1 cos i i cos i i A A s s − + = 1 1 1 1 s s p p A A A A 、 除外 0 i 1 = 0 90
自然光入射 (a)一般情况，反射光为部分偏振光（与入射角有关） (b)垂直入射。反射光为自然光 (c)布儒斯特角入射。反射光为线偏振光
自然光入射： （a）一般情况，反射光为部分偏振光（与入射角有关） （b）垂直入射。反射光为自然光 （c）布儒斯特角入射。反射光为线偏振光
1.部分偏振光 可以看成自然光和线偏振光的混合. 在与光传播方向垂直的平面内，光振动具有各种振动方 向，但不同方向的振幅不同，在某一方向上的振幅最大， 而在与之正交的方向上振幅最小，这种光称为部分偏振光。 (1)表示法： 一一+ (2)特点 (1)可以分解成两个相互垂直的线偏振光。 (2)分解后的两个线偏振光振幅不等，相位无关联 不可能合成为一个单独的矢量
1. 部分偏振光 可以看成自然光和线偏振光的混合. 在与光传播方向垂直的平面内，光振动具有各种振动方 向，但不同方向的振幅不同，在某一方向上的振幅最大， 而在与之正交的方向上振幅最小，这种光称为部分偏振光。 （1）表示法： • • • • • • • • • （2）特 点： （1）可以分解成两个相互垂直的线偏振光。 （2）分解后的两个线偏振光振幅不等，相位无关联。 不可能合成为一个单独的矢量