o直角坐标系中动量定理的分量形式 I,=' F(dr=myx-mys Iy=I,(dt=mv2y-mv I :=L F(dt=mv2= -mvi
2 1 ( ) t t x x I F t dt 2 1 ( ) t t I y Fy t dt x m x mv v 2 1 y m y mv v 2 1 2 1 ( ) t t z z I F t dt z m z mv v 2 1
R物体的动量相对于不同的惯性系是不 同的,但动量定律不变 车上m=mv Fat=mv2-mv 地上 m(V1+)=m(2+) F=m+2)-m(+)=m2-m
u 1 v m 2 v m 1 mv 2 mv 2 1 2 1 Fdt mv mv t t ( ) m v1 u ( ) m v2 u ( ) ( ) 2 1 2 1 Fdt m v u m v u t t 2 1 mv mv
质点系动量定理 两个质点时 F+物 dp 21 dt 相加+=血+=d dtdt di n个质点时 总动量 a5或F_ 合外力 dt
m1 m2 21 f 12 f F1 F2 dt dp F f 1 1 12 dt dp F f 2 2 21 dt dp dt dp F F 1 2 1 2 ( ) 1 2 p p dt d i i p dt d F dt dp F
F==2-b 或 I=p 系统所受合外力的冲量等于质点系总 动量的增量 质点系动量定理
21 21 pp tt Fdt dp p2 p1 p2 p1 I dt dp F
三系统动量守恒 ∑F=dt 当合外力∑F=0时 则 ∑D,=0 dt ΣD1=2m1v=常矢量 即质点系所受合外力为零时,质点系的 总动量保持不变一系统动量守恒定律
Fi 0 pi 0 dtd i i i p m v i i p dtd F