92液力传动的基本理论 B Bm z1、z2从几何意义上来讲是断面1、2的形心到 基准平面的位置高度。式(9-1)就是实际液体在 静止流道中流动时的能量守恒定律的数学表达式, 也称作绝对运动的伯努利方程。 上述方程只适应于液体在静止不动的流道中流 动时的情况,但对于液力传动中流动在工作轮里的 液体就不适用了。因为液体在这些工作轮中的运动 除了有沿着工作轮流道做相对运动外,同时还做与 工作轮一起旋转的牵连运动 annnDDnDDDa 2021/7/19
2021/7/19 16 9.2液力传动的基本理论 • 从几何意义上来讲是断面1、2的形心到 基准平面的位置高度。式（9-1）就是实际液体在 静止流道中流动时的能量守恒定律的数学表达式， 也称作绝对运动的伯努利方程。 • 上述方程只适应于液体在静止不动的流道中流 动时的情况，但对于液力传动中流动在工作轮里的 液体就不适用了。因为液体在这些工作轮中的运动， 除了有沿着工作轮流道做相对运动外，同时还做与 工作轮一起旋转的牵连运动。 z1、z2
92液力传动的基本理论 B Bm ·假定把所研究的正在旋转的工作轮(如泵轮)置 于和工作轮同轴线、同转速但转向相反的旋转平 台上(如图9-4),此时工作轮中液体的相对速度 就可看作绝对速度(因牵连速度为零)。这样, 就可以利用绝对运动的伯努利方程,但应考虑因 平台旋转而使工作轮中液体失去的能量2g annnDDnDDDa 2021/7/19
2021/7/19 17 9.2液力传动的基本理论 • 假定把所研究的正在旋转的工作轮（如泵轮）置 于和工作轮同轴线、同转速但转向相反的旋转平 台上（如图9-4）, 此时工作轮中液体的相对速度 就可看作绝对速度（因牵连速度为零）。这样， 就可以利用绝对运动的伯努利方程，但应考虑因 平台旋转而使工作轮中液体失去的能量 g 。 u 2 2