c.声子平均自由程1随温度升 高而降低。实验表明，低温下1值 的上限为晶粒的线度，高温下1值 的下限为晶格间距。（图4.13） Berman 0.1E ELL上1L d.例如Al,03在低温40k处，2值 020406080100 T/K 出现极大值，见图4.14。 0.1 2.显微结构的影响（micro- ·Berman(l95I) 。Lce和Kingery(l960)铂箔界面 structure) 0.01 。Lc和Kingery(1960),石量界面 0 200400600800100012001400 T/K (1)结晶构造的影响 图3.9 氧化铝单晶的热导率随 温度的变化
c. 声子平均自由程 l 随温度升 高而降低。实验表明，低温下l 值 的上限为晶粒的线度，高温下l 值 的下限为晶格间距。(图4.13) d. 例如Al2O3在低温40k处，λ值 出现极大值，见图4.14。 2 ． 显微结构的影响 （ microstructure） （1）结晶构造的影响
声子传导与晶格振动的非谐 0.036 性有关，晶体结构愈复杂，晶格 0.032 0.028 振动的非谐性程度愈大，格波受 到的散射愈大，因此，声子平均 。 0.020 自由程较小，热导率较低，见图 0.012 4.15。 0.008 >(2)各向异性晶体的热导率 0.004 0.0001 02468101214 非等轴晶系的晶体热导率呈 T×100/℃ 图3.10校正到理论密度后的多晶 各向异性。温度升高，晶体结构 氧化物的热导率曲线 总是趋于更好的对称。因此，不 1.Ca0;2.尖晶石；3.Ni0: 4.莫来石5.悟英石；6.Ti02; 同方向的差异变小。 7.橄榄石：8.Zr02(稳定)
声子传导与晶格振动的非谐 性有关，晶体结构愈复杂，晶格 振动的非谐性程度愈大，格波受 到的散射愈大，因此，声子平均 自由程较小，热导率较低，见图 4.15。 （2）各向异性晶体的热导率 非等轴晶系的晶体热导率呈 各向异性。温度升高，晶体结构 总是趋于更好的对称。因此，不 同方向的λ差异变小
>(3)多晶体与单晶体 的热导率 0.04 由于多晶体中晶粒尺寸 0.0 单晶Ti02 小、晶界多、缺陷多、杂 平行于c轴单晶A仙，0， 多晶A1203 o晶粒尺寸为17um g晶粒尺寸为9μm 质也多，声子更易受到散 oo 射，它的1小得多，因此 助0.0叶 单晶Ti02垂直于c轴 单晶CaF2 ◆多晶Ti02 入小，故对于同一种物质， 多晶CaF228um 20040060080010001200 多晶体的热导率总是比单 T/℃ 图3.11几种不同晶型的无机材料热导率与温度的关系 晶小。见图4.16
（3）多晶体与单晶体 的热导率 由于多晶体中晶粒尺寸 小、晶界多、缺陷多、杂 质也多，声子更易受到散 射，它的 l 小得多，因此 λ小，故对于同一种物质， 多晶体的热导率总是比单 晶小。见图4.16