《普通物理》课程教学资源（PPT课件讲稿）第一篇 力学基础 第二章 运动定律与力学中的守恒定律

二、力学的相对性原理 在S系中:F=m 在S系中:F'=md 力学的相对性原理: 力学规律对一切惯性系都是等价的 在任何一个惯性系中牛顿定律都有完全相同的形式 即:伽利略相对性原理 或经典相对性原理

二、力学的相对性原理 在S系中： F ma    在S´系中： ' ' F ma    在任何一个惯性系中牛顿定律都有完全相同的形式 即：伽利略相对性原理 或经典相对性原理 力学规律对一切惯性系都是等价的 力学的相对性原理：

三、非惯性系中的力学 1、在变速直线运动参考系中的惯性力: F≠ma F 令:F惯=-ml F=ml地=m(G,+l)=m,+mn 在匀角速转动的非惯性系中的惯性力: 惯性离心力

*三、非惯性系中的力学 1、在变速直线运动参考系中的惯性力： s a  m F a'   F ma'    F ma ma a' ma ma' s s        地     s F ma   令： 惯   2、在匀角速转动的非惯性系中的惯性力： ----惯性离心力

3、科里奥利力f 在转动的非惯性系,还须引入科里奥利力, 才可沿用牛顿定律的形式 2ml相×O 地球是个匀角速转动的参考系,但由于自转角速 度很小,地球上运动的物体往往察觉不到科里奥 利力的存在

3、科里奥利力 * k f     f  mu相  * k 2 在转动的非惯性系，还须引入科里奥利力， 才可沿用牛顿定律的形式 地球是个匀角速转动的参考系，但由于自转角速 度很小，地球上运动的物体往往察觉不到科里奥 利力的存在

23动量动量守恒定律 动量守恒定律 三大 动能转换与守恒定律物理学大厦 守恒定律 的基石 角动量守恒定律 质点的动量定理由F=ma可得:F听 dt F==p-=p- Po 作用于物体上的合外力的冲量等于物体动量的增量 质点的动量定理

2-3 动量 动量守恒定律 物理学大厦 的基石 三大 守恒定律 动量守恒定律 动能转换与守恒定律 角动量守恒定律 一、质点的动量定理 F ma   由  可得： dt dp F         p p t Fdt dp p p 0 0 0     0 I p p      作用于物体上的合外力的冲量等于物体动量的增量 ——质点的动量定理

f dt= my v 2x 分量表示式+-∫F=mn,-m fat= my -m 2Z 二、质点系的动量定理 第个质点受到的合外力为F外+∑f 对第个质点 运用动量定理有: 广(+2=m二m (∑F+(2Ed=∑m2-∑m i=1j=1

x x t t F x dt mv mv 2 1 2 1    y y t t F y dt mv mv 2 1 2 1    z z t t F z dt mv mv 2 1 2 1    分量表示式 二、质点系的动量定理 第i个质点受到的合外力为     1 1 n j i ji F f   外 对第i个质点 运用动量定理有： 2 1 1 1 2 1 i i i i t t n j i ji F f dt m v m v                  外                            n i i i n i i i t t n i n j ij t t n i i F dt f dt m v m v 1 1 1 2 1 1 1 1 2 1 2 1     外