下面讨论电流元在远区产生的辐射功率。用一个 球面将电流元包围起来,电流元的辐射功率将全部 穿过球面,则电流元产生的总辐射功率为 ds Sau sin 0 r sin dede 22r 将,=m0=120代入上式,可得自由空间中电流元 的辐射功率为 P.=40π2I (8-7) 此辐射功率是由与电流元相连的电源供给的,可用 个电阻上的消耗功率来等效,则此等效电阻称为 辐射电阻
下面讨论电流元在远区产生的辐射功率。用一个 球面将电流元包围起来，电流元的辐射功率将全部 穿过球面，则电流元产生的总辐射功率为 将 代入上式，可得自由空间中电流元 的辐射功率为 (8-7) 此辐射功率是由与电流元相连的电源供给的，可用 一个电阻上的消耗功率来等效，则此等效电阻称为 辐射电阻。 2 2 0 0 2 2 r 3 sin sin 2 2 = = = Il r d d r I l P d S Sa v S = 0 =120 2 2 2 r 40π = l P I
根据 P.=-12R 和式(8-7),可得电流元的辐射电阻为 R=80兀 (8-8) 辐射电阻是用来衡量天线的辐射能力的,辐射电阻 越大意味着天线向外辐射的功率越大,天线的辐射 能力越强
根据 和式（8-7），可得电流元的辐射电阻为 (8-8) 辐射电阻是用来衡量天线的辐射能力的，辐射电阻 越大意味着天线向外辐射的功率越大，天线的辐射 能力越强。 r Rr P I 2 2 1 = 2 2 r 80π = l R
8.2天线的电参数 方向图函数和方向图 在离开天线一定距离处,辐射场在空间随角度 变化的函数称为天线的方向图函数,用f(,)表示。 根据方向图函数绘制的图形称为天线的方向图。由 于天线的辐射场分布在整个空间,所以天线的方向 图通常是一个三维的立体图形。要绘制这样的三维 立体方向图是不方便的,通常工程上采用两个相互 垂直的主平面上的方向图来表示,即E面方向图和H 面方向图
8.2 天线的电参数 一、方向图函数和方向图 在离开天线一定距离处，辐射场在空间随角度 变化的函数称为天线的方向图函数，用 表示。 根据方向图函数绘制的图形称为天线的方向图。由 于天线的辐射场分布在整个空间，所以天线的方向 图通常是一个三维的立体图形。要绘制这样的三维 立体方向图是不方便的，通常工程上采用两个相互 垂直的主平面上的方向图来表示，即E面方向图和H 面方向图。 f (,)
E面是指电场强度矢量所在并包含最大辐射方向的 平面,H面是指磁场强度矢量所在并包含最大辐射 方向的平面。 对于上节介绍的电流元,其方向图函数 为f(O,)=sinO采用极坐标,以9为变量,在 等于常数的平面内,方向图函数/(O,)=si的变 化轨迹为两个圆,如图8-2a所示。由于方向图函 数与无关,所以在θ=2的平面内,方向图函数 的变化轨迹为一个圆,如图8-2b所示。电流元的 立体方向图如图8-2c所示
E面是指电场强度矢量所在并包含最大辐射方向的 平面，H面是指磁场强度矢量所在并包含最大辐射 方向的平面。 对于上节介绍的电流元，其方向图函数 为 。采用极坐标，以 为变量，在 等于常数的平面内，方向图函数 的变 化轨迹为两个圆，如图8-2a所示。由于方向图函 数与 无关，所以在 的平面内，方向图函数 的变化轨迹为一个圆，如图8-2b所示。电流元的 立体方向图如图8-2c所示。 f (,) = sin f (,) = sin 2 =
sine 图8-2a电流元E面方向图 图8-2b电流元H面方向图 图8-2c电流元立体 方向图
y o z sin 图8-2a 电流元E面方向图 y z x sin90 1 0 = 图8-2b电流元H面方向图 x y z 图8-2c 电流元立体 方向图