这三个矢量方程即为Laue方程,它确定了晶体Ⅹ射线衍 射可能发生的方向,式中h,k,1为任意整数,称为衍射指 数 干涉函数 sin的极大值为msin2Ng=N sIn D 即为沿方向的晶胞数N的平方,或者说,衍射的强度与 晶体的厚度平方成正比。 P Sin N,9 使函数 的条件为 +hT(P<N sln卯d 丌 与主极大值邻近的零值位置为=x+Mn,即主极大值 附近函数不为0值的范围为N,这称为干涉函数的主峰的 宽度。除了主极大外,还有次极大,这些次极大的位置大 致在两个相邻零值位置的中间。当N足够大时(例1000), 实际上能量集中在主峰上,分散在次峰上的衍射能量可认 为等于0
这三个矢量方程即为Laue方程，它确定了晶体X射线衍 射可能发生的方向，式中h，k，l为任意整数，称为衍射指 数。 干涉函数 的极大值为 即为沿方向的晶胞数 的平方，或者说，衍射的强度与 晶体的厚度平方成正比。 使函数 的条件为 ， 与主极大值邻近的零值位置为 ，即主极大值 附近函数不为0值的范围为 ，这称为干涉函数的主峰的 宽度。除了主极大外，还有次极大，这些次极大的位置大 致在两个相邻零值位置的中间。当N足够大时（例1000）， 实际上能量集中在主峰上，分散在次峰上的衍射能量可认 为等于0。 2 1 2 sin sin a a N 2 1 2 2 1 sin lim a sin a h a N N → = 2 1 2 sin 0 sin a a N = 0 1 a P h N = + 0 1 a h N = + 1 ( ) P N 1 2 N N1
SIn SIn (D 25 20 15 0 3丌5丌7丌 252525 40 丌2丌3丌4丌丌 5555 Sin 图15当N1=5时,函数的值
hhhhh hhh
H X=-1 3 K=-1 =0 k=t 账片 K=2 Kg (b) 千距 (.0)六虽部和同本共公
) Bragg方程 Brag把晶体的衍射理解为晶体点阵平面族的选择性反 射。他把点阵平面看作反射面,晶体的散射波为所有点阵 面的反射光波叠加而成,产生行射的条件为 点阵平面 图16 Bragg方程的推导
4）Bragg方程 Bragg把晶体的衍射理解为晶体点阵平面族的选择性反 射。他把点阵平面看作反射面，晶体的散射波为所有点阵 面的反射光波叠加而成，产生衍射的条件为