化简后 p gdz=0dp+对不可压缩流体，p=常数,积分上式得p+gz=常数p则有在静止流体中取任意两点，如图1-3所示，pP2Xgz2图1-3静止流体内的压强分pO或 Pz = Pi + pg(z1 - z2)流体静力学方程式
6 化简后 dp+ ρgdz=0 对不可压缩流体， ρ=常数，积分上式得 在静止流体中取任意两点，如图1-3所示，则有 图1-3 静止流体内的压强分布 + gz = 常 数 p 2 2 1 1 gz p gz p + = + ( ) 1 1 2 p p g z z 2 或 = + − 流体静力 学方程式
总势能守卫+gz=常数ppP2 + gz2或-gz1等压面或p= Po +pgh静力学基本方程式可改写为P2 - Pi = hpg因此，压差的大小可用一定的液柱高度来表示
7 1 2 1 2 p p gz gz + = + 0 p p gh = + p gz + = 常数 总势能守 恒 等压面 或 或 2 1 p p h g − = 静力学基本方程式可改写为 因此，压差的大小可用一定的液柱高度来表示
结论：则(1)当p = f (h)p = po+ pghp,=pop=p2(2)静止的、连续的同一种液体内，处于同一水平面上各点压强相等（等压面）(3)Po变，液体内部各点p也发生同样大小变化（压力传递）(4)p=Po+pgh可改写成p- Po= hpg注意：上述方程式只能用于静止的连通着的同一种连续的流体
8 结论： (1) 当 p1=p0 p = p2 则 p = p0 + gh p = f(h) (2) 静止的、连续的同一种液体内，处于同一水平面上各点压强相等(等压面） (3) p0变，液体内部各点p也发生同样大小变化（压力传递） (4) p = p0 + gh可改写成 注意：上述方程式只能用于静止的连通着的同一种连续的流体 h g p p = − 0