4.01.70Ge重火石玻璃1.65Si率1.603.0轻火石玻璃射Ti02非晶态硒折1.55SrTiOs硼硅酸盐玻璃As2S3玻璃AgC2.0蓝宝石1. 50+4车Mgo方解石CsBr氢F钠D氢C熔融Si02NaciLiF1. 45CaF2NaF石英晶体0.30.4 0.50.60.70.80.91.0E1.00.110601. 0波长/m波长m图4.2几种晶体和玻璃的色散图4.1几种玻璃的色散
三、反射当光线由介质1入射到介质2时入射波一次反射波1光在介质面上分成了反射光和折射二次反射波光，所图4.3所示。表面设光的总能量流W为 W=W'+W表面式中W、W'、W"分别为单位时间通过二次透射波单位面积的入射光、反射光和折射光一次透射波图4.3光通过透明介质的能量流，根据波动理论 WooAuS分界面时的反射和透射由于反射波的传播速度及横截面积都与入射波相同，所以
三、反射 当光线由介质1入射到介质2时， 光在介质面上分成了反射光和折射 光，所图4.3所示。 设光的总能量流W为 式中W、 、 分别为单位时间通过 单位面积的入射光、反射光和折射光 的能量流，根据波动理论 由于反射波的传播速度及横截 面积都与入射波相同，所以W =W+W W W W A S 2
WW式中A与A分别为反射波与入射波的振幅。把光波振动分为垂直于入射面的振动和平行于入射面的振动，Fresnel推导出Sin(i-r)Sin(i+r)tg(i-r)tg(i+r)自然光在各方向振动的机会均等，可以认为一半能量属于同入射面平行的振动，另一半属于同入射面垂直的
式中 与A分别为反射波与入射波的振幅。 把光波振动分为垂直于入射面的振动和平行于入射 面的振动，Fresnel 推导出 自然光在各方向振动的机会均等，可以认为一半能量 属于同入射面平行的振动，另一半属于同入射面垂直的 A 2 ( ) A A W W = tg ( ) tg ( ) ( ) ( ) Sin ( ) Sin ( ) ( ) ( ) 2 2 2 / / 2 2 2 i r i r A A W W i r i r A A W W p p S S + − = = + − = = ⊥
振动，所以总的能量流之比为：W"_1 Sin'(i-r), tg'(i-r)W 2Sin'(i+r) tg?(i+r)当角度很小时，即垂直入射=-1)(i-r)sin2(i-r)tg(i-r)sin2(i+r)tg(i+r)(i+r)( +1)?sin isin,，故 nai=因介质2对于介质1的相对折射率n21-W'L.=mWL
振动，所以总的能量流之比为： 当角度很小时，即垂直入射 因介质2对于介质1的相对折射率 ，故 + − + + − = tg ( ) tg ( ) Sin ( ) Sin ( ) 2 1 2 2 2 2 i r i r i r i r W W 2 2 2 2 2 2 2 2 ( 1) ( 1) ( ) ( ) tg ( ) tg ( ) sin ( ) sin ( ) + − = + − = + − = + − r i r i i r i r i r i r i r i r r i n sin sin 21 = r i n21 = m n n W W = + − = 2 21 21 1 1
反射系数，根据能量守恒定律mW=W'+W"W"W一mWW（1-m）称为透射系数。由上式可知，在垂直入射的情况下，光在界面上的反射的多少取决于两种介质的相对折射率n219
m——反射系数， 根据能量守恒定律 （1-m）称为透射系数。由上式可知，在垂直入射的 情况下，光在界面上的反射的多少取决于两种介质 的相对折射率 。 m W W W W W W W = − = − = + 1 1 n21