优点： 1.检出限低 火焰法-ng/ml级；非火焰法-10-10~10-14g 2.准确度高 在一般条件下，其相对误差约在1-3%之间。 火焰法<1%；非火焰法约在3%5% 3.选择性好 多数情况下，共存元素不产生干扰 4,测量元素广可适用于七十多种元素的痕量测定： 5.操作便利 缺点： 每测一个元素要使用一个（空心阴极）灯、麻烦 难熔元素、非金属元素测定困难
优点： 1.检出限低 火焰法- ng/ml级;非火焰法- 10-10∼10-14g 2.准确度高 在一般条件下，其相对误差约在 在一般条件下，其相对误差约在1-3%之间。 火焰法<1%;非火焰法约在3%∼5% 3.选择性好 多数情况下，共存元素不产生干扰 多数情况下，共存元素不产生干扰 4.测量元素广 可适用于七十多种元素的痕量测定。 可适用于七十多种元素的痕量测定。 5.操作便利 缺点： 每测一个元素要使用一个（空心阴极）灯、麻烦 每测一个元素要使用一个（空心阴极）灯、麻烦 难熔元素、非金属元素测定困难。 难熔元素、非金属元素测定困难
原子吸收仪器结构示意图 光源 分光系统 原子化器试样系统 检测记录系统
分光系统 光源 ～ 原子化器 试样系统 检测记录系统 原子吸收仪器结构示意图 原子吸收仪器结构示意图
空心阴极灯 灯座 阳极 空心阴极（内壁 石英窗 原理： 为待测金属) Ar+e → Ar+ Ar++M→M+Art M+e → M*+e 内充惰性气体 (氖或氩) M* M+hv
原理： Ar+e Ar+ Ar++M M+Ar+ M+e M*+e M* M+hv 空心阴极灯
空心阴极灯的原理 ●施加适当电压时，电子将从空心阴极内壁流向阳极；与充入 的惰性气体碰撞而使之电离，产生正电荷，其在电场作用 下， 向阴极内壁猛烈轰击；使阴极表面的金属原子溅射出来，溅 射出来的金属原子再与电子、惰性气体原子及离子发生撞碰 而被激发，于是阴极内辉光中便出现了阴极物质和内充惰性 气体的光谱。 。用不同待测元素作阴极材料，可制成相应空心阴极灯。 ·空心阴极灯的辐射强度与灯的工作电流有关。 优缺点 ●辐射光强度大，稳定。谱线窄。 ●每测一种元素需更换相应的灯
z施加适当电压时，电子将从空心阴极内壁流向阳极; 与充入 的惰性气体碰撞而使之电离，产生正电荷，其在电场作用 下， 向阴极内壁猛烈轰击; 使阴极表面的金属原子溅射出来，溅 射出来的金属原子再与电子、惰性气体原子及离子发生撞碰 而被激发，于是阴极内辉光中便出现了阴极物质和内充惰性 气体的光谱。 z 用不同待测元素作阴极材料，可制成相应空心阴极灯。 z 空心阴极灯的辐射强度与灯的工作电流有关。 优缺点 z辐射光强度大，稳定，谱线窄。 z每测一种元素需更换相应的灯。 空心阴极灯的原理
锐线光源 在原子吸收分析中需要使用锐线光源，测量谱 线的峰值吸收，锐线光源需要满足的条件： -光源的发射线与吸收线的Y。一致。 - 发射线的△V12小于吸收线的△V12 提供锐线光源的方法： 空心阴极灯 吸收线 △M<△V 峰值吸收 发射线
锐线光源 • 在原子吸收分析中需要使用锐线光源，测量谱 线的峰值吸收，锐线光源需要满足的条件： – 光源的发射线与吸收线的ν0一致。 – 发射线的Δν1/2小于吸收线的 Δν1/2。 • 提供锐线光源的方法： – 空心阴极灯