上节中，我们介绍了介质的各种极化机构，所有这些极化都是介质在外加电场中的 性质。没有外加电场时，这些介质的极化强度等于零。有外加电场时，介质的极化 强度与宏观电场E成正比，所以这类介质又叫线性介质。 另外有一类介质，其极化强度和外加电场的关系是非线性的，叫非线性介质。铁 电体就是一种典型的非线性介质。 在铁电体中存在另外一种极化机构一自发极化。所谓自发极化，即这种极化状态 并非由外加电场所造成，而是由晶体的内部结构特点造成的。晶体中每一个晶胞里 存在固有电偶极矩，这类晶体通常称为极性晶体。 铁电体是在一定温度范围内含有能自发极化，并且自发极化方向可随外加电场作可 逆转动的晶体。很明显，铁电晶体一定是极性晶体，但并非所有的极性晶体都具有 这种自发极化可随外加电场转动的性质，只有某些特殊的晶体结构，在自发极化改 变方向时，晶体构造不发生大的畸变，才能产生以上的反向转动
上节中，我们介绍了介质的各种极化机构，所有这些极化都是介质在外加电场中的 性质。没有外加电场时，这些介质的极化强度等于零。有外加电场时，介质的极化 强度与宏观电场E成正比，所以这类介质又叫线性介质。 另外有一类介质，其极化强度和外加电场的关系是非线性的，叫非线性介质。铁 电体就是一种典型的非线性介质。 在铁电体中存在另外一种极化机构——自发极化。所谓自发极化，即这种极化状态 并非由外加电场所造成，而是由晶体的内部结构特点造成的。晶体中每一个晶胞里 存在固有电偶极矩，这类晶体通常称为极性晶体。 铁电体是在一定温度范围内含有能自发极化，并且自发极化方向可随外加电场作可 逆转动的晶体。很明显，铁电晶体一定是极性晶体，但并非所有的极性晶体都具有 这种自发极化可随外加电场转动的性质，只有某些特殊的晶体结构，在自发极化改 变方向时，晶体构造不发生大的畸变，才能产生以上的反向转动
7.4.1铁电体 电介质的极化强度与施加电场呈正比： P=8oXeE 铁电材料的极化强度与施加的电场呈非线 性关系，并具有明显的滞后。二者典型的关 系如右图所示。 P,:无电场时电畴的自发极化 强度；P:剩余极化强度； Ec:矫顽场强。 铁电陶瓷的电滞回线
电介质的极化强度与施加电场呈正比： 铁电材料的极化强度与施加的电场呈非线 性关系，并具有明显的滞后。二者典型的关 系如右图所示。 P E O A B EC Pr Ps C 铁电陶瓷的电滞回线 Ps：无电场时电畴的自发极化 强度；Pr：剩余极化强度； EC ：矫顽场强。 7.4.1 铁电体