§1-5电阻元件 、线性元件的伏安特性 R u、i取关联 参考方向 L n~i关系一满足欧姆定律(Ohm'sLaw) u=Ri R=u i=uR=Gu 伏安特性为一条 注:若0与取非关联参考方向, 过原点的直线 则=R或i=Gu 俗华此科技学院 North China Institute Of Science And Technology
§1-5 电阻元件 一、线性元件的伏安特性 u～i 关系 满足欧姆定律 (Ohm’s Law) i = u R = GuR = u i u i u、i 取关联 参考方向 R u i + － 伏安特性为一条 过原点的直线 u = Ri 若u与i取非关联参考方向， 则 u=-Ri 或i=-Gu 注：
、线性电阻元件的“开路”和“短 1、短路 u i≠0L=0 R→R=0orG=0 2、开路 i=0u≠0 R=∞0rG=0 华此科枝学 North China Institute of Scie ance And Technology
R i u + – 1、 短路 i 0 u = 0 R = 0 or G = 2、开路 i = 0 u 0 R = or G = 0 u i 二、线性电阻元件的“开路”和“短 路
、功率和能量 取ui为关联参考方向,任一时刻吸收的功率 =Li=2= G R 可见,功率p恒大于零,所以线性电阻元件是一种无源 元件。 电阻元件从t到t的时间内吸收的电能。 =R2(5)d() 注 (1)非线性电阻元件的伏安特性不是一条通过原点的直 线,不服从欧姆定理,R值随减或而改变,故称为时变电阻 元件。 华此科故学院 North China Institute of Scie ance And Technology
取u.i为关联参考方向，任一时刻吸收的功率 G i Gu R u p ui Ri 2 2 2 2 = = = = = 可见，功率p恒大于零，所以线性电阻元件是一种无源 元件。 电阻元件从t0到t的时间内吸收的电能。 = t t w Ri d 0 ( ) ( ) 2 （1）非线性电阻元件的伏安特性不是一条通过原点的直 线，不服从欧姆定理，R值随u或i而改变，故称为时变电阻 元件。 三、功率和能量 注：
l-=f(1)或=h(n) u(t=R(ti(t exi(t=G(t)u(t) (2)线性电阻元件的伏安特性位于第一、第三象限。若位 于二、四象限则电阻值为负值,即R<0。 (3线性电阻元件简称电阻。 华此科枝学 North China Institute of Scie ance And Technology
( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) u t R t i t i t G t u t u f i i h u = = = = 或 或 （2）线性电阻元件的伏安特性位于第一、第三象限。若位 于二、四象限则电阻值为负值，即R<0。 （3)线性电阻元件简称电阻
§1-6电容元件 线性电容元件的库伏特性+ q 在u与i为关联参考方向下 任何时刻,电容元件极板上的电荷q与电 压u成正比。q~u特性是过原点的直线 q=Cu or C=lo tana (cu C 可见,i∝。当大→;当u=U,则i=0 故电容元件有隔断直流(简称隔直)的作用。 华此科枝学院 North China Institute Of Science And Technology
§1-6 电容元件 在u与i为关联参考方向下 可见， 。当 大 → i大；当u =U,则i = 0。 dt du dt du i 故电容元件有隔断直流（简称隔直）的作用。 任何时刻，电容元件极板上的电荷q与电 压 u 成正比。q ~ u 特性是过原点的直线 q O u C ＋ － u +q -q dt du c dt d cu dt dq i = = = ( ) = = tan u q q Cu or C 一、线性电容元件的库伏特性