页面存储的角度复用度 ●由于存储的信息页面具有一定的 尺寸,它对介质构成一定的张角 ∷∷ <m(介质内部角),使得进行角0 度复用的参考光的入射角必须位于 此张角之外 记录介质 对于右图所示透射光路,若物光 R 位于00~-90的半平面,参考光位 于0~90的半平面,并且参考光的图5.4页面全息存储光路示意图 变化范围为0~0,则有 nd cos(01-0,-am/2)-cos(02-0,-am/2) 27 coOs(。+am/2) 3D ()
页面存储的角度复用度 •由于存储的信息页面具有一定的 尺寸，它对介质构成一定的张角 sm（介质内部角），使得进行角 度复用的参考光的入射角必须位于 此张角之外。 •对于右图所示透射光路，若物光 位于0 0~-900的半平面，参考光位 于0 0~900的半平面，并且参考光的 变化范围为~，则有
5.1.4体全息存储容量的限制 光折变全息光栅的实际选择角存在增宽效应。 实际选择角增宽主要表现为: (1)有限尺寸光束的衍射增宽; (2)各向异性衍射引起的增宽; (3)介质的吸收引起的增宽; 理论选择角与实际选择角满足如下关系: △O实际=A已理论 其中a为光折变光栅选择角展宽系数,大于1
5.1.4 体全息存储容量的限制 ◼ 光折变全息光栅的实际选择角存在增宽效应。 ◼ 实际选择角增宽主要表现为： (1) 有限尺寸光束的衍射增宽； (2) 各向异性衍射引起的增宽； (3) 介质的吸收引起的增宽； ◼ 理论选择角与实际选择角满足如下关系： 实际=a理论 其中a为光折变光栅选择角展宽系数，大于1
士 光学系统对存储容量的限带 ■实际光学系统的数值孔径对空间复用的片面 全息图存储容量限制,其原因在于数值孔径 限制了成像面或物平面相对于透镜的张角。 ■体全息角度复用时,傅立叶变换透镜也限制 了参考光的入射角范围。理论上,参考光分 布于傅立叶变换透镜前焦面上的任意位置处, 而实际参考平面的尺寸不是任意的,是由透 镜的数值孔径决定的
光学系统对存储容量的限制 ◼ 实际光学系统的数值孔径对空间复用的片面 全息图存储容量限制，其原因在于数值孔径 限制了成像面或物平面相对于透镜的张角。 ◼ 体全息角度复用时，傅立叶变换透镜也限制 了参考光的入射角范围。理论上，参考光分 布于傅立叶变换透镜前焦面上的任意位置处， 而实际参考平面的尺寸不是任意的，是由透 镜的数值孔径决定的
士 光学系统对存储容量的限带 参考面 准直透镜 参考光角度范围表示为 晶体 Φ=2tan-1(1—a 2f D 若f>D1>dH f 其入射角个数表示为图5.5傳里叶变换透镜对参考光入射角范围的限制
光学系统对存储容量的限制 参考光角度范围表示为
士 串扰噪声对存储容量的限制 在几何极限或波长极限远未达到之前,噪声的存在 会减少可使用的存储容量 ■体全息图的存储记录过程本质上是非线性的,存在 非线性噪声和相邻全息图之间的串扰噪声;而且由 于读出光束通过存储介质传播,记录材料也附加了 噪声 ■对于角度复用,再现时,其它所有布拉格失配的页 面衍射效率不为零,导致页面串扰不可避免。 ■平均串扰噪声对存储容量限制的表达式 M 4(S/N)R
串扰噪声对存储容量的限制 ◼ 在几何极限或波长极限远未达到之前，噪声的存在 会减少可使用的存储容量。 ◼ 体全息图的存储记录过程本质上是非线性的，存在 非线性噪声和相邻全息图之间的串扰噪声；而且由 于读出光束通过存储介质传播，记录材料也附加了 噪声。 ◼ 对于角度复用，再现时，其它所有布拉格失配的页 面衍射效率不为零，导致页面串扰不可避免。 ◼ 平均串扰噪声对存储容量限制的表达式