氢原子光谱与Bohr理论 氢原子激发后会发出光来,测其波长,得到氢原子原子光谱。 656.3 486.1434.1410.2 nm H 巴耳麦公式可写为: = RHO n2>n 2 入 n1、n2为正整数 该公式可推广到氢原子光谱 的其它谱系
氢原子光谱与Bohr理论 氢原子激发后会发出光来，测其波长，得到氢原子原子光谱。 ) n n R H ( 2 2 2 1 1 1 1 = − = 巴耳麦公式可写为： 656.3 486.1 434.1 410.2 nm H H H H H n2 > n1 , n1、n2为正整数 该公式可推广到氢原子光谱 的其它谱系
为了解释以上结果,瓌尔综合了普朗克的量子论,爱 因斯坦的光孑说以及卢瑟福的原子有核模型,提出著名 的玻尔理论: (1)原子中有一些确定能量的稳定态,原子处于定态 不辐射能量。 (2)原子从一定态过渡到另一定态,才发射或吸收能量。 △E=2-1|=hyv (3)各态能量一定,角动量也一定(M=nh/2T) 并且是量子化的,大小为h/2π的整数倍
E = E 2 −E 1 = h （3）各态能量一定，角动量也一定( M=nh/2π ) 并且是量子化的，大小为 h/2π 的整数倍。 （1）原子中有一些确定能量的稳定态，原子处于定态 不辐射能量。 （2）原子从一定态过渡到另一定态，才发射或吸收能量。 为了解释以上结果，玻尔综合了普朗克的量子论，爱 因斯坦的光子说以及卢瑟福的原子有核模型，提出著名 的玻尔理论：
77v h nyr 4 库仑引力离心力 角动量 n2=52.9n(pm)n=1,2,3 gne me E==my2+( R 2 4丌60 8c2h2 总能量]动能 势能 hv=En.-En=RO R I ho
+e - e r r mv r e 2 2 02 4 = 库仑引力 离心力 角动量 mvr nh M = = 2 2 2 52.9 2 ( ) 1,2,3 2 0 = n = n pm n = meh r R h n n me r e E = mv + − = − = 2 2 2 2 0 4 0 2 2 1 1 8 ) 4 ( 21 ) 1 1 ( 22 21 2 1 n n h = E n − E n = R − ) 1 1 ( ~ 22 2 hc n 1 n R c = = −
Bohr模型对于单电子原子在多方面应用得很有 成效,对碱金属原子也近似适用但它竟不能解释 He原子的光谱,更不必说较复杂的原子;也不能 计算谱线强度。后来,Bohr模型又被 Sommerfeld 等人进一步改进,增加了椭圆轨道和轨道平面取向 量子化即空间量子化,这些改进并没有从根本上 解决问题,促使更多物理学家认识到,必须对物理学 进行一场深刻变革.法国物理学家德布罗意Ⅴde Broglie勇敢地迈出一大步.1924年,他提出了物质 波可能存在的主要论点
Bohr模型对于单电子原子在多方面应用得很有 成效，对碱金属原子也近似适用. 但它竟不能解释 He 原子的光谱，更不必说较复杂的原子；也不能 计算谱线强度。后来，Bohr模型又被.Sommerfeld 等人进一步改进，增加了椭圆轨道和轨道平面取向 量子化(即空间量子化). 这些改进并没有从根本上 解决问题, 促使更多物理学家认识到, 必须对物理学 进行一场深刻变革. 法国物理学家德布罗意(L.V.de Broglie)勇敢地迈出一大步. 1924年, 他提出了物质 波可能存在的主要论点
玻尔 Boh 他获得了 1922年的 诺贝尔物 理学奖
Boh r 玻尔 他获得了 1922年的 诺贝尔物 理学奖