若不考虑风流密度的变化，则流入与流出某节点的各分支的体积0流量（风量）的代数和等于零，即：MQ,=①22图b5图a368如图a，节点4处的风量平衡方程为：Q1-4 + Q2-4 + Q3-4 - Q4-5 -Q4-6 = 0将上述节点扩展为无源回路，则上述风量平衡定律依然成立。如图b所示，回路2-4-5-7-2的各邻接分支的风量满足如下关系：Q1-2 + Q3-4 -Qs-6 -Q7-8 = 0
若不考虑风流密度的变化，则流入与流出某节点的各分支的体积 流量（风量）的代数和等于零，即： 如图a，节点4处的风量平衡方程为： 将上述节点扩展为无源回路，则上述风量平衡定律依然成立。如 图b所示，回路2-4-5-7-2的各邻接分支的风量满足如下关系： 0 Q i Q14 Q24 Q34 Q45 Q46 0 0 Q12 Q34 Q56 Q78 1 6 5 2 ４ 3 图a ４ 2 1 7 8 3 5 6 图b
能量平衡定律其阻力取“十”，逆时假设：一般地，回路中分支风流方向为顺时针时，9针时，其阻力取（一）无动力源Hf)、（H通风网路图的任一回路中，无动力源时，各分支阻力的代数和为零，即：Mhr6 -hr3 -hR4 -hr2 = 0hRi = O如图，对回路2一3一4-6中有：(二)有动力源设风机风压Hf，自然风压H%。5如图，对回路61—2—3-4-5-1中有：24H+ +H = h1 +hR2 +hr3 +hR4 +hRs3H,±H=hi一般表达式为：即:能量平衡定律是指在任一闭合回路中，各分支的通风阻力代数和等于该回路中自然风压与通风机风压的代数和
能量平衡定律 假设：一般地，回路中分支风流方向为顺时针时， 其阻力取“＋” ，逆时 针时，其阻力取“－” 。 （一）无动力源（Hn Hf） 通风网路图的任一回路中，无动力源时，各分支阻力的代数和为零，即： 如图，对回路 ２－３－４-6中有： （二）有动力源 设风机风压Hf ，自然风压HN 。 如图，对回路 １－2－3－4-5-1中有： 一般表达式为： 即：能量平衡定律是指在任一闭合回路中，各分支的通风阻力代数和等于该回 路中自然风压与通风机风压的代数和。 2 3 4 5 6 0 Ri h hR6 hR3 hR4 hR2 0 H f HN hR1 hR2 hR3 hR4 hR5 f N Ri H H h
串联网路1风量关系式Qo=Q1=Q2=Q3=:C上式表明：串联风路的总风量等于各条分支的风量。2风压关系式ho=h,+h,+h3+.th上式表明：串联风路的总风压等于其中各条分支的风压之和
串联网路 1 风量关系式 Q0=Q1=Q2=Q3=·······=Qn 上式表明：串联风路的总风量等于各条分支的风量。 2 风压关系式 h0=h1+h2+h3+·······+hn 上式表明：串联风路的总风压等于其中各条分支的风 压之和
3.总风阻等于各分支风阻之和，即：.: -h+h+.h=R++R,+R, -Z.R. = h.0?i=l4.串联风路等积孔与各分支等积孔间的关系1As:11VA?2A2A21.192R, =A =%A?1.19/1.19A=岁=ZR"MN
3. 总风阻等于各分支风阻之和，即： 4. 串联风路等积孔与各分支等积孔间的关系 n i n i s n s s s R R R R Q h h h R h Q 1 2 1 2 2 1 2 . 2 2 2 2 1 1 1 1 1 n s A A A A 2 1.19 Ri Ai 2 2 1.19 Ai Ri 2 2 2 2 1.19 1 1.19 1.19 1.19 1 i i i s A A R R As
）1串联风路等效阻力特性曲线的绘制根据以上串联风路的特性，可以绘制串联风路等效阻力特性曲线。方法：1、首先在h一Q坐标图上分别作出串联风路1、2的阻力特性曲线R1、R2;HR2R1+R2R12R221Ri0Q
（二）串联风路等效阻力特性曲线的绘制 根据以上串联风路的特性，可以绘制串联风路等效阻 力特性曲线。方法：１、首先在h—Q坐标图上分别作 出串联风路1、2的阻力特性曲线R1、R2； ２ 1 ３ １ ２ R1 R2 R1 R R2 1+R2 Q H