≌么 在水平层状介质情况下,当入射角较小时, 亦即当炮检距较小时,水平多层介质的反射波时距 曲线形式上和均匀介质的相似,但要用均方根速度 V代替上覆地层的速度。把地层介质假想成具有均 方根速度的均匀介质,当xh<05时,这种假想引起 的误差很小,但随炮检距加大,则误差增大。 成都理工大学信息工程学院 返回
成都理工大学信息工程学院 返回 在水平层状介质情况下，当入射角 i 较小时， 亦即当炮检距较小时，水平多层介质的反射波时距 曲线形式上和均匀介质的相似，但要用均方根速度 V 代替上覆地层的速度。把地层介质假想成具有均 方根速度的均匀介质，当x / h 0.5 时，这种假想引起 的误差很小，但随炮检距加大，则误差增大
由于浅层界面的反射波时距曲线陡 而深层的反射浪时距曲线平缓,所以在远 炮检距处,深、浅层的反射浪时距曲线可 能相交,而在近炮检距处不相交,这就决 定了在浅层地震反射勘探中常采用近炮点 处接收。 都理工大学信息工程学院 0返回
成都理工大学信息工程学院 返回 由于浅层界面的反射波时距曲线陡， 而深层的反射波时距曲线平缓，所以在远 炮检距处，深、浅层的反射波时距曲线可 能相交，而在近炮检距处不相交，这就决 定了在浅层地震反射勘探中常采用近炮点 处接收
≌么 T一P变换: 实际工作中还可以在-P域里应用射线参数p值(或称时距 曲线的瞬时斜率)和它在时间轴上的截距来描述波的轨迹。这样 做的好处在下面的讨论中可以看到,在-x域内各种波互相交叉 干涉构成复杂的时距关系,而在P域内则各自分离,这就给 后来的资料处理分辨各种类型的波带来方便。 由t-x域变换到r-P域,从数学上相当于做了一次坐标变换, 其关系如下 t=I+ px (1.2.43) 成都理工大学信息工程学院 返回
成都理工大学信息工程学院 返回 τ—P 变换： 实际工作中还可以在 − p 域里应用射线参数 p 值（或称时距 曲线的瞬时斜率）和它在时间轴上的截距 来描述波的轨迹。这样 做的好处在下面的讨论中可以看到，在t − x 域内各种波互相交叉 干涉构成复杂的时距关系，而在 − p 域内则各自分离，这就给 后来的资料处理分辨各种类型的波带来方便。 由 t − x 域变换到 − p 域，从数学上相当于做了一次坐标变换， 其关系如下 t = + p x (1.2.43)
≌么 在-域内为双曲线的反射波,在-域内变为椭圆, 其长半轴为,短半轴为。如图1.2.12所示 反射波 折射波 直达波 面波 图1.2.12τ-p域内各种波的分布 成都理工大学信息工程学院 返回
成都理工大学信息工程学院 返回 在t − x域内为双曲线的反射波，在 − p 域内变为椭圆， 其长半轴为V 1 ，短半轴为0 t 。如图 1.2.12 所示。 图 1.2.12 －p 域内各种波的分布
≌么 直达波与反射波在p轴上共点。而面波时距曲线因 斜率大于直达波时距曲线,故p值大,面波的“点”位 于椭圆以外。折射波时距曲线由于与同一界面的反射波 时距曲线相切,折射波的“点”位于椭圆上与临界角对 应的p值处 因此,在1-x域内相互干涉的时距曲线,经变换至-P 域后都相互分离。 成都理工大学信息工程学院 返回
成都理工大学信息工程学院 返回 直达波与反射波在 p 轴上共点。而面波时距曲线因 斜率大于直达波时距曲线，故 p 值大，面波的“点”位 于椭圆以外。折射波时距曲线由于与同一界面的反射波 时距曲线相切，折射波的“点”位于椭圆上与临界角对 应的 p 值处。 因此，在t − x 域内相互干涉的时距曲线，经变换至 − p 域后都相互分离